Заряженные сферы

Cтраница 1

Заряженные сферы, описанные в задаче 553, соединили проводником. [1]

Даны три заряженные сферы радиусом а. Полный заряд каждой сферы равен Q. [2]

Грубые модели номерно заряженных сфер, центры ко-неполярной молекулы во - ТОРЫХ совпадают. [3]

Даны две металлические концентрические положительно заряженные сферы. [4]

Теория поля лигандов рассматривает лиганды не просто как заряженные сферы, а как частицы, имеющие свои собственные орбитали. [5]

Однако представление о комплексах как агрегатах, состоящих из недеформируемых заряженных сфер, является, конечно, очень грубой моделью и поэтому не может объяснить многих их особенностей. [6]

Однако представление о комплексах как агрегатах, состоящих из недеформируемых заряженных сфер, является, конечно, очень грубой цоделью и поэтому не может объяснить многих их особенностей. [7]

До настоящего времени все эти методы применяли к дебаевской модели раствора: твердые заряженные сферы, движущиеся в диэлектрическом континууме. Некоторые авторы пытаются учесть короткодействующие силы между ионами. [8]

Рассмотрим теперь такую форму уравнения (7.50), которая соответствует комплексу в виде двух заряженных сфер, причем гс гА гв. [9]

Рассмотрим теперь такую форму уравнения (7.50), которая соответствует комплексу в виде двух заряженных сфер, причем Гс ГА гв. [10]

Действительно, неполяризованный диэлектрический шар можно представить себе как две наложенные друг на друга разноименно заряженные сферы с зарядами, равномерно распределенными по их объему. Эти заряды образуются совокупностью положительных и, соответственно, отрицательных элементарных частиц, входящих в состав молекул диэлектрика. При однородной поляризации все молекулы поляризуются одинаково. Но каждая сфера создает во внешнем пространстве такое же поле, как если бы весь ее заряд был сосредоточен в ее центре. Следовательно, две смещенные друг относительно друга сферы эквивалентны диполю. [11]

Схема поляризации неполярных молекул. [12]

Неполярные молекулы в отсутствие электрического поля в грубом приближении можно представить в виде двух равномерно заряженных сфер, центры которых совпадают. Так как поле равномерно заряженной сферы во внешнем пространстве равно полю точечного заряда той же величины, помещенному в центре сферы, то очевидно, что электрический момент такой молекулы равен нулю. [13]

Влияние диэлектрической проницаемости 8 растворителя на энергию сольватации ионов с различным радиусом R ( вычисленные значения. [14]

ЯВВ-модели является рассмотрение растворителя как диэлектрика в поле ионов, в свою очередь рассматриваемых как электрически заряженные сферы. Если какой-то ион ( твердый шар) с радиусом R и зарядом q перемещается из вакуума в растворитель с диэлектрической проницаемостью е, то изменение свободной энергии Гиббса равно AG ( з2 / 2Я) ( 1 - 1 / е), а для одного моля: AC - ( NAz2e2 / 2R) ( l - - 1 / е), где е - заряд электрона, z - заряд иона, NA - число Авогадро. [15]

Страницы: 1 2 3