Сшивание - решение
Cтраница 1
Сшивание решений на границе областей делается приближенно, так как мы приравниваем поле бегущей волны полю стоячей волны в ячейках. Точное равенство полей можно выполнить лишь для одной точки, причем чем меньше расстояния между диафрагмами, тем точнее выполняются условия сшивки. [1]
Метод сшивания решений состоит в том, что в качестве начальных условий для уравнения, описывающего систему в каждый последующий промежуток времени, выбираются значения, полученные из решения уравнения для предыдущего промежутка. [2]
При сшивании решений мы должны в соответствующей точке приравнять сами функции, а также их первые производные. [3]
В результате метод сшивания решений, возникший для отыскания периодических решений конкретных кусочно-линейных систем, соединился с методом секущей поверхности А. [4]
 |
Схема фильтра с перфорационными отверстиями.| Схема притока к перфорационному отверстию. [5] |
Указанным выше способом производится сшивание решений о притоке к скважине с открытым забоем и притоке к отверстию. [6]
Поэтому, если производить сшивание решения уравнения (39.5) с решением точного уравнения (39.4) на малых расстояниях при г - TI, где I / е ri Za / е, то граничное условие для решения уравнения (39.5) будет заключаться в требовании его малости, чем и оправдывается сделанный нами выбор. [7]
Поэтому, если производить сшивание решения уравнения ( 39 5) с решением точного уравнения ( 39 4) на малых расстояниях при г - гь где / / е r Za / e, то граничное условие для решения уравнения ( 39 5) будет заключаться в требовании его малости, чем и оправдывается сделанный нами выбор. [8]
 |
Структура звукового поля вокруг прямоугольного оформления ( а. влияние глубины и угла раскрыва конуса ( б, влияние кривизны купола ( в. [9] |
Для вогнутых излучателей используется метод сшивания решений: внутри области - численные методы, во внешней - расчет интеграла Рэлея. [10]
Значение автомодельной переменной о, где происходит сшивание решения системы (7.22) со значениями на фоне (7.24), заранее неизвестно. Это сшивание происходит разрывным образом через ударную волну. [11]
Для отыскания коэффициентов прохождения и отражения следует произвести сшивание решений в точках поворота. Это осуществляется с помощью точного решения уравнения ( 10) вблизи вершины барьера. [12]
В этих случаях дело обычно сводится к необходимости сшивания решений в сечении слоя, разграничивающем области. [13]
В теории рассеяния широко используется простейший вариант метода сшивания решений обыкновенных дифференциальных уравнений. В этом случае в точке, где производится сшивание, сравнивают решения, которые содержат конечное число неопределенных коэффициентов. Последние, в результате, определяют путем решения системы алгебраических уравнений. Процедура сшивания значительно более сложна в случае уравнений в частных производных, когда произвол в общем решении не сводится к конечному числу неопределенных постоянных. Метод сшивания в этом сдучае опирается на принцип локальности дифференциальных уравнений, ко-торда дает возможность - строить решения в малом. Утверждение, которое называют принципом локальности, в данном. Q, где производится сшивание, зависит только от характеристик потенциала в этой окрестности и от вида решения на И. Это обстоятельство позволяет решить задачу сшивания для уравнения Шредингера путем сравнения асимптотики решений дифференциальных уравнений с разделяющимися переменными, которые получаются, если отбросить малые по величине возмущения, с эйкоиальными асимптотиками. Такой прием называется методом эталонного уравнения. В задаче трех заряженных частиц он принимает специальную форму, и мы детально обсудим возникающие здесь вопросы в следующих параграфах. В этом параграфе мы покажем сначала, что младшие члены асимптотического разложения функций 4я0 вплоть до искаженных сферических волн, могут быть однозначно определены из условий сшивания на направлениях Qa, где частицы попарно близки одна к другой. [14]
В приближении пространств, локализации матрица рассеяния находится путем сшивания решений в областях неадиабатич. Для построения многоканальной полуклассич. [15]
Страницы: 1 2 3 4