Cтраница 2
Допустим, что тензор давления является симметричным тензором ( Я. [16]
Используя развернутую запись тензора давлений Pkl, получаем другое выражение для плотности потока энергии. [17]
Учет поправок к тензору давления и потоку тепла от 5f при вычислении производной D / Dt приводит к появлению в уравнениях гидродинамики членов с производными высших порядков по координатам. Так как в дальнейшем мы рассматриваем только случай медленных гидродинамических процессов, эти поправки учитываться не будут. [18]
На каждом этапе вычислений тензор давления Р и векторы плотности потоков энергии q и вещества ja не могут быть полностью вычислены, так как / а известно только приближенно. [19]
Пользуясь тем, что тензор давлений симметричен, получим общее выражение для этой величины, не связанное с выбором определенной системы координат. [20]
Диффузионный поток AY и тензор давлений рц определены относительно барицентрического движения. [21]
Отметим, что в анизотропный тензор давления входят члены, содержащие вязкость. Вывод соотношения ( 9.132 г) является основной задачей этого параграфа. [22]
В § 10.1 выводится тензор давления плазмы в приближении Чу, Гольдбергера и Лоу. В § 10.2 с помощью некоторых преобразований, связанных с подстановкой этого тензора в уравнение импульса, поперечный электрический ток выражается через дрейфовую скорость, ускорение и градиенты давления и магнитного поля. [23]
Из (5.1.13) и симметрии тензора давлений ясно, что эти интегралы точно равны соответствующим гидродинамическим силам FO и FO, возникающим в поступательных движениях. [24]
Здесь для сокращения записи введен тензор давления я т р 6, где т - составляющая потока количества движения, обусловленная вязкостью ( или тензор касательных напряжений); р - статическое давление; 6 - единичный тензор. [25]
Из (27.1) видно, что тензор давления сводится всего лишь к двум составляющим, каждая из которых зависит только от радиальной координаты. [26]
Определяемый формулой Ирвинга - Кирквуда тензор давлений является симметричным. [27]
В равенствах (1.3) фигурируют компоненты тензора давления. [28]
Таким образом, анизотропная часть тензора давлений, шпур которой равен нулю, при столкновениях одинаковых частиц не сохраняется. Этот результат не является неожиданным, так как величина, о которой идет речь, при упругих соударениях не инвариантна. [29]
В общем случае выражение для тензора давления содержит еще один член - ( V и, в котором ( - - коэффициент объемной вязкости. [30]