Cтраница 2
Работая непосредственно с формулами фурье-преобразования и корреляционным тензором ( А20), нетрудно получить основные свойства такой корреляционной функции. [16]
Очевидно, учет поправки порядка Л в корреляционном тензоре ( 10 186) имеет смысл лишь в том случае, когда Хе. В противном случае вклад этой поправки сопоставим с членами более высокого порядка по е, игнорируемыми в рассматриваемом приближении. [17]
Путем усреднения уравнений движения жидкости получаются уравнения для корреляционных тензоров второго и более высоких рангов. Выводимая таким образом система всегда оказывается незамкнутой и для ее замыкания предлагались различные способы, основанные на физических соображениях. [18]
Из выражения (3.68) видно, что для вычисления бинарного корреляционного тензора напряжений даже в корреляционном приближении стохастической задачи ( 3 - 64) в перемещениях необходимы моментные функции не только второго, но также и третьего и четвертого порядков случайного поля упругих свойств. [19]
В работе [260] содержится анализ сравнения результатов расчета бинарных корреляционных тензоров деформаций и напряжений, а также первого и второго моментов полей деформаций и напряжений в компонентах композитов на основе полученных в данной главе решений с результатами других авторов и экспериментальными данными. [20]
Уравнения (6.5.25) - (6.5.32) являются основными уравнениями для распространения корреляционных тензоров электромагнитного поля в свободном пространстве. Существует другая система аналогичных уравнений, которая использует операторы д, а не д и которая может быть выведена точно таким же образом. Эти две системы уравнений не являются независимыми. [21]
Расчет безусловных моментов второго порядка структурных полей деформирования - бинарных корреляционных тензоров микродеформаций и микронапряжений, а также статистических характеристик полей деформаций и напряжений в матрице пористого материала связан с необходимыми предположениями относительно геометрии пор и характера их расположения в матрице. [22]
Таким образом, эволюция среднего поля 5, определяется двухточечным корреляционным тензором vi ( xk, t) Vj ( x k, t)) поля турбулентных скоростей. Основные свойства этого тензора хорошо известны ( см., например, [4]), и их краткий обзор приведен в приложении А в конце этой главы. Из формулы ( А7) следует, что первый член в интеграле (17.20) равен нулю вследствие несжимаемости жидкости. [23]
Выражение (7.43) позволяет связать постоянные Pif paf рэ с корреляционным тензором поля скоростей. [24]
В корреляционном методе основными характеристиками турбулентного состояния являются так называемые корреляционные тензоры, полученные при усреднении произведений компонентов скоростей ( или разностей компонентов скоростей) по всевозможным парам точек. [25]
Таким образом, все слагаемые в выражении (3.40) вычислены и бинарный корреляционный тензор напряжений построен. [26]
В уравнении ( 4.2 1) для среднего магнитного поля - статистичео кого момента первого порядка - появляется корреляционный тензор второго порядка, т.е. статистический момент второго порядка. В уравнении (4.22) для корреляционного тензора Ртп появляется корреляционный тензор третьего порядка, т.е. статистический момент третьего порядка. [27]
Читатель должен иметь в виду, что мы даем здесь упрощенное резюме некоторой алгебраической по методам теории, изучающей корреляционный тензор локально-изотропного поля. [28]
В силу того, что электрические и магнитные поля связаны уравнениями Максвелла, корреляционные матрицы или, что то же самое, корреляционные тензоры, которые представляют такие матрицы, не независимы друг от друга. Мы сейчас выведем главные соотношения, которые существуют между ними. [29]
Перейдем в выражении (1.53) к интегрированию по переменным т, г. Тогда ВР в (1.66) будет функцией от J, - т, х - г. Корреляционный тензор в (1.53) существенно меняется на корреляционной длине, в то время как крупномасштабное поле Вр на этой длине меняется очень слабо. [30]