Cтраница 2
Из уравнения (5.3) можно вывести знаменитую Д - теорему Больцмана: если через границу нет микроскопического потока величины Н или если граница действует как отрицательный источник величины Н, то Н со временем никогда не растет и остается постоянной, только когда функция распределения - максвел-ловская. [16]
Для определения намагничения парамагнетиков нам остается только воспользоваться теоремой Больцмана. [17]
Напомним, что этот результат сразу получается из применения теоремы Больцмана для вычисления среднего значения интересующей нас величины - энергии осциллятора. [18]
В частности, я приведу вам доказательство / / - теоремы Больцмана, пользуясь только Af-уравнением. Математик докажет его моментально. Надо только заметить, что оператор Q является самосопряженным и отрицательно определенным. [19]
Величины С и С могут быть найдены, если использовать теорему Больцмана о распределении частиц в некотором силовом поле. [20]
Величины С и С - могут быть найдены, если использовать теорему Больцмана о распределении частиц в некотором силовом поле. [21]
Для получения распределения диполей по направлениям в электрическом поле нужно воспользоваться теоремой Больцмана классической статистики ( см. Молекулярную физику), согласно которой закон распределения молекул в состоянии термодинамического равновесия при наличии силового поля можно получить из закона их распределения в отсутствие поля, умножая это распределение на ехр ( - W / feT), где W - потенциальная энергия молекулы в данном поле, Т - термодинамическая температура, а k - постоянная Больцмана. [22]
В такой форме этот закон есть частный случай известной теоремы статистической механики - теоремы Больцмана о распределении собрания одинаковых систем, зависящих от одного наблюдаемого параметра по значениям. [23]
Убывание энтропии, выраженное формулой ( 19), известно как Н - теорема Больцмана. Это утверждение не дает непосредственных сведений о локальной плотности. Напротив, производство энтропии IN, которое становился нулевым для инвариантных плотностей /, позволяет представить локальную плотность как смесь гиббсовских мер с малыми флуктуациями в плотности, если производство энтропии мало, что очень информативно. [24]
Напоминаем читателю, что формула (8.35) была получена применением к равновесному тепловому излучению законов термодинамики и теоремы Больцмана о равнораспределении энергии по степеням свободы. [25]
Но помимо этих выводов, которые были мною получены при помощи менее элегантного метода и опубликованы в 1866 г., теорема Больцмана открывает, по-видимому, путь и в чисто химическую область исследований. [26]
Это на первый взгляд мало понятное явление объясняется тем, что вблизи заряженной поверхности е ростом ее потенциала фо, согласно теореме Больцмана, под влиянием притяжения противоположных зарядов быстро растет пропорционально экспоненте eQ концентрация противоионов. В результате действие заряженной поверхности экранируется и потенциал ф с удалением от нее быстро принимает умеренные значения, не увеличивающиеся с дальнейшим возрастанием фо. [27]
Для того чтобы определить распределение осей молекул при наличии ориентирующего их внешнего поля Е, необходимо прибегнуть к известной теореме статистической механики, так называемой теореме Больцмана. [28]
Для того чтобы определить распределение осей молекул при наличии ориентирующего их внешнего поля Е, необходимо прибегнуть к известной теореме статистической механики, так называемой теореме Больцмана. Теорема эта гласит: в условиях термодинамического равновесия закон распределения молекул при наличии консервативного поля сил ( в нашем случае - поля электростатического) отличается от закона их распределения в отсутствии этого поля множителем e - u / kT, где U-потенциальная энергия молекулы в рассматриваемом поле сил, Т - абсолютная температура, a k - универсальная постоянная Больцмана, равная 1 38 Ю-16 эрг / град. [29]
Для того чтобы определить распределение осей молекул при наличии ориентирующего их внешнего поля Е, необходимо прибегнуть к известной теореме статистической механики, так называемой теореме Больцмана. Теорема эта гласит: в условиях термодинамического равновесия закон распределения молекул при наличии консервативного поля сил ( в нашем случае-поля электростатического) отличается от закона их распределения в отсутствии этого поля множителем e - u / kT, где U-потенциальная энергия молекулы в рассматриваемом поле сил, 7 -абсолютная температура, a k - универсальная постоянная Больцмана, равная 1 38 - 10 - ы эрг. [30]