Cтраница 1
Теорема Резаля особенно удобна для приближенного исследования движения быстровращающихся гироскопов. [1]
Теорема Резаля особенно удобна для приближенного наследования движения быстровращающихся гироскопов. [2]
Теорема Резаля имеет общий характер, но особенно удобно пользоваться ею в теории гироскопов. Это объясняется тем, что согласно равенству (15.1) величина и направление вектора кинетического момента нам известна - модуль вектора К равен Ieai, а направлен он по оси динамической симметрии гироскопа. Поэтому с помощью зависимости (15.3) мы можем получить закон движения оси симметрии гироскопа по заданному моменту внешних сил или, зная закон движения оси гироскопа, определить момент сил, под действием которых происходит это движение. [3]
Теорема Резаля особенно удобна для приближенного исследования движения быстровращающихся гироскопов. [4]
Теорема Резаля особенно удобна для приближенного исследования движения быетровращающихся гироскопов. [5]
Теорему Резаля можно сформулировать так: при движении механической системы скорость точки, совпадающей с концом вектора кинетического момента при движении по годографу этого вектора, равна по величине и параллельна по направлению главному моменту всех внешних сил системы. Точка, относительно которой вычисляются кинетический мо-мент системы и главный момент внеш-них сил, одна и та же. [6]
Теорему Резаля можно сформулировать так: при движении механический системы скорость точки, совпадающей с концом вектора кинетического момента при движении по годографу этого вектора, равна по величине и параллельна по направлению главному моменту всех внешних сил системы. Точка, относительно которой вычисляются кинетический момент системы и главный момент внешних сил, одна и та же. [7]
Применим теорему Резаля и рассмотрим движение проекции полюса по той оси Ог, которая перпендикулярна и к оси фигуры Ох, и к оси поворота Оу. Точка ( не меняет своего положения, следовательно, проекция перемещения ее равна нулю. Точка а описывает дугу круга аа. [8]
Применив теорему Резаля и тео, выясним, что скорость и конца D вектора LQ параллельна найденному моменту, т.е. также направлена по вертикали вверх. При наличии этой скорости точки D, лежащей на оси KL гироскопа, эта ось вместе с внутренним кольцом В начнет поворачиваться вокруг горизонтальной оси NM так, что от М к N этот поворот виден против ходя часовой стрелки. [9]
По теореме Резаля, эта проекция скорости равна моменту М внешних сил относительно оси Oz, Для осей Ох, Оу скорости полюса равны нулю, следовательно, моменты внешних сил для этих осей тоже равны нулю. [10]
По теореме Резаля это движение вызывается соответствующей внешней парой, и легко показать, что притяжение Луны и Солнца на дополнительное кольцо Земли и дает именно такую пару. [11]
В соответствии с теоремой Резаля, и то, построим в конце D вектора L0 скорость и точки D, векторно равную т.о. Приданном угле отклонения проволоки от вертикали сила тяжести Р при любом положении гироскопа создает постоянный по модулю момент то - Поэтому и скорость и точки D постоянна по величине. Ось симметрии упомянутого кругового конуса фиксирует положение отвесного направления. [12]
Полученная формула представляет собой теорему Резаля: скорость конца вектора момента количеств движения ( кинетического момента) равна главному моменту всех внешних сил. [13]
На примере гироскопа мы доказали теорему Резаля: скорость конца вектора главного момента количеств движения, взятого относительно точки О, равна главному моменту всех внешних сил системы относительно той же точки. [14]
Применим к решению данной задачи теорему Резаля. [15]