Теорема - живая сила
Cтраница 2
Это и есть теорема живых сил для относительного движения в дифференциальной форме. [16]
Это и есть теорема живых сил для несвободной материальной точки. Может случиться, что силовая функция не существует для всего пространства, а существует лишь для данной поверхности. [17]
Данное соотношение выражает теорему живых сил. Это сложно заметить сразу, поэтому нам придется устранить некоторые возникшие трудности. [18]
Доказанное соотношение составляет теорему живой силы: дифференциал живой силы равен работе действующих сил на действительном элементарном перемещении. [19]
 |
Если на точку М, обязанную оставаться. [20] |
Равенство это выражает теорему живой силы. [21]
Последнее равенство выражает теорему живых сил: приращение кинетической энергии при переходе из. [22]
Это уравнение выражает теорему живых сил в конечной форме. [23]
Это уравнение выражает теорему живой силы в ее конечной форме. [24]
Данное соотношение выражает теорему живых сил. Это сложно заметить сразу, поэтому нам придется устранить некоторые возникшие трудности. [25]
Это равенство дает теорему живых сил в дифференциальной форме и выражается так. При всяком криволинейном движении элементарная работа действующей силы равна дифференциалу живой силы. [26]
Определим я2 по теореме живых сил. [27]
Интеграл живой силы выражает теорему живой силы в том частном случае, когда существует силовая функция. Некоторые авторы название теоремы живой силы дают теореме именно в этом случае. [28]
Пользуясь этими терминами, теорему живых сил в виде ( 48) мы можем формулировать так: сумма кинетической и потенциальной энергий системы есть величина постоянная. [29]
Для первого доказательства воспользуемся теоремой живых сил, которая в курсе теоретической механики формулируется следующим образом: производная по времени от кинетической энергии материальной точки равна мощности действующих на точку сил. [30]
Страницы: 1 2 3 4