Cтраница 1
Хорошо известная теорема о компактной группе преобразований утверждает, что для данной компактной группы Ли К существует лишь конечное число типов ( ко) присоединенных орбит, рассматриваемых как однородные А - многообразия. Другими словами, стабилизаторы элементов X g 6 ( или F Р) образуют конечное число классов сопряженности подгрупп К. Пусть А (, 1 J k, - представители этих классов. [1]
Хорошо известная теорема де Рама утверждает, что алгебра QDR ( X) дифференциальных форм на гладком многообразии X позволяет вычислить его вещественные когомоло-гии. [2]
Хорошо известная теорема Лиувилля о том, что ограниченная на всем пространстве гармоническая функция равна постоянной, неоднократно обобщалась разными авторами. Особенно много работ было посвящено распространению теоремы Лиувилля на однородные эллиптические уравнения. [3]
Хорошо известная теорема алгебры утверждает, что его корни действительны. [4]
Следующая хорошо известная теорема из теории функций комплексного переменного, принадлежащая Ле-Руа и Линделефу ( см. Линделеф [1], 109 - 1 19; также Дине [1], 340 - 345), служит основой для дальнейшего изложения. [5]
Некоторые хорошо известные теоремы классической гидродинамики, доказываемые обычно с помощью формулы Грина, легко могут быть получены из общих теорем теории удара. Предположим, что движение начинается из состояния покоя от резкого толчка жестких границ. [6]
Согласно хорошо известной теореме из алгебры, невырожденные кососимметрические формы существуют лишь на четномерны векторных пространствах. [7]
По хорошо известной теореме де Моргана. [8]
По хорошо известной теореме из существования функционала Ляпунова следует глобальная асимптотическая устойчивость стационарного состояния. [9]
В силу хорошо известной теоремы Мер-сера поточечная сходимость имеет место в случае, когда эндоморфизм и, определяемый ядром / С, является положительным и самосопряженным. [10]
В кинематике существует хорошо известная теорема, что два однородных круговых колебания одинаковой амплитуды, имеющие один и тот же период и лежащие в одной и той же плоскости, но вращающиеся в противоположных направлениях, будучи соединены вместе, эквивалентны прямолинейному колебанию. Период этого колебания равен периоду круговых колебаний, его амплитуда удвоена, а его направление находится на линии, соединяющей точки, в которых встречаются две частицы, совершающие круговые колебания в противоположных направлениях по одному и тому же кругу. Следовательно, если фаза одного из круговых колебаний ускоряется, направление прямолинейных колебаний будет поворачиваться в сторону, соответствующую направлению этого кругового колебания, но на угол, равный половине угла ускорения фазы. [11]
Это следует из хорошо известной теоремы о том, что площадь, ограниченная замкнутой кривой на сфере единичного радиуса, вместе с периметром полярной кривой численно равны длине большой окружности сферы. [12]
Данный результат соответствует хорошо известной теореме, согласно которой, если u ( cj) вогнута, справедливая игра будет отвергнута26 ( обратите особое внимание на следующий аспект: предполагается, что индивид уже находится на линии определенности. [13]
В § 1 излагаются хорошо известные теоремы о поведении решений периодических и автономных систем. [14]
Формула (1.93) представляет собой хорошо известную теорему о суммах, сил осцилляторов, (1.96) является фактически определением статической поляризуемости. [15]