Рассмотренная теорема

Cтраница 1

Контуры, охватывающие ( в и в и не охватывающие ( б ток. [1]

Рассмотренная теорема позволяет во многих случаях просто вычислить напряженность магнитного поля. Рассмотрим некоторые важные примеры. [2]

Рассмотренная теорема является естественным обобщением аналогичной теоремы Москвитина о неизотермическом переменном нагружении однородного упругопластического тела ( см. § 2.2) на рассматриваемые неоднородные вязкоупругопластические тела. [3]

Рассмотренные теоремы ( их называют также свойствами уравнений) и следствия из них дают возможность сравнительно легко решать многие уравнения. Преобразуя уравнение согласно упомянутым свойствам и следствиям, мы каждый раз получаем новое. Таким способом можно прийти к очень простому уравнению, корни которого определить нетрудно. А так как полученное уравнение равносильно данному, то и корни его есть не что иное как корни данного уравнения. [4]

Рассмотренная теорема является следствием следующей теоремы. [5]

Рассмотренная теорема позволяет объяснить причину неудач в поиске формулы успеха, если ее рассматривать как вариант механической системы, применяемой в условиях дурной неопределенности поведения рынка. [6]

Контуры, охватывающие ( а и в и не охватывающие ( б ток. [7]

Рассмотренная теорема позволяет во многих случаях просто вычислить напряженность магнитного поля. [8]

Рассмотренная теорема позволяет во многих случаях просто вы-числить напряженность магнитного поля. Рассмотрим некоторые важные примеры. [9]

Рассмотренные теоремы имеют наглядный геометрический смысл. График возрастающей функции при движении вправо вдоль оси Ох поднимается вверх. [10]

Рассмотренная теорема очень полезна при анализе усилий и перемещений в стержневых системах и является основой матричного подхода к расчету ферм методами сил и перемещений. [11]

Рассмотренные теоремы и вытекающие из них следствия в совокупности позволяют установить закономерности, которым подчиняются угловые скорости ( /), и ( t) и угловые ускорения ш ( t) и О ( t) ведущего и ведомого валов в любом из возможных режимов движения машинного агрегата. [12]

Возможные формы существования вихрей.| К выводу второй теоремы Гсльмголь-ца о вихрях. [13]

Рассмотренные теоремы определяют основные свойства вихревых движений идеальной жидкости. В вязкой жидкости эти движения являются преобладающими, и здесь мы сталкиваемся как с непрерывным распределением завихренности, так и с дискретными вихревыми трубками и вихревыми образованиями. Закономерности вихревого движения, установленные на основе модели идеальной жидкости, позволяют объяснить и многие особенности течения вязкой жидкости. Часто для этого достаточно использовать результаты решения задачи о движении жидкости в круговом вихревом цилиндре и в его окрестности. [14]

Рассмотренная теорема устанавливает следующий порядок определения напряжений, деформаций и перемещений при разгрузке. [15]

Страницы: 1 2 3