Кинематическая теорема
Cтраница 1
Кинематическая теорема устанавливается из противоречия между допущением, что Я Я, и следующим из (1.36) и (1.37) неравенством Я Я. [1]
Кинематическая теорема определяет верхнюю границу для предельно допустимых интервалов изменения нагрузок. С другой стороны, статическая теорема теории приспособляемости позволяет получать нижние оценки для тех же величин. Таким образом определяется вилка, внутри которой находится точное ( ( полное) решение. Совпадение двусторонних оценок должно свидетельствовать о том, что такое решение найдено. [2]
Кинематическая теорема приспособляемости используется для - определения верхних границ допустимых изменений циклических нагрузок. [3]
Особенностью кинематических теорем и основанных на них методов расчета является то обстоятельство, что они позволяют определять верхнюю оценку для коэффициентов запаса. Таким образом, при сочетании с соответствующими статическими методами ( теории предельного равновесия или теории приспособляемости) удается определить границы, между которыми находится значение фактического коэффициента запаса конструкции. Естественно, что в более простых случаях, когда число кинематически возможных механизмов ограничено или, тем более, действительный механизм разрушения очевиден, кинематические методы самостоятельно позволяют находить полные решения ( одновременно удовлетворяющие статическим условиям) для предельных или приспособляющих нагрузок. [4]
Преобразование кинематической теоремы ( разд. Как известно, определить подходящий ( и иногда достаточно близкий к действительному) кинематически возможный механизм разрушения часто бывает проще, чем задать наиболее благоприятное распределение напряжений, уравновешенных заданной постоянной нагрузкой. Более простым является и получение результата при использовании кинематического метода. Определяемые в общем случае оценки сверху для параметров предельного цикла в задачах с очевидным механизмом разрушения совпадают с точным решением. [5]
Второй важной кинематической теоремой о вихрях является теорема Стокса: интенсивность вихревой трубки равна циркуляции скорости по замкнутому контуру, один раз опоясывающему вихревую трубку. Докажем эту теорему для более общего случая с такой формулировкой: поток вектора вихря скорости через любую поверхность, опирающуюся на некоторый замкнутый контур, равен циркуляции скорости по этому контуру. [6]
Второй важной кинематической теоремой о вихрях является теорема Стокса: интенсивность вихревой трубки равна циркуляции скорости по замкнутому контуру, один раз опоясывающему вихревую трубку. [7]
Поэтому все кинематические теоремы о несжимаемых жидкостях соответствующим образом могут быть перенесены на поля из векторов вращения. [8]
Поэтому все кинематические теоремы о несжимаемых жидкостях соответствующим образом могут быть перенесены на поля из векторов вращения. Подобно тому как не могут окончиться внутри жидкости линии тока, так не могут окончиться внутри жидкости и вихревые линии; они должны или образовывать замкнутые кривые, или продолжаться внутри жидкости бесконечно, или же кончаться на пограничной или на своббдной поверхности жидкости. [9]
 |
Области догрузки при [ IMAGE ] Изменение размеров внут-теплосмен ах ( для пластинки, за - ренней области с ростом интенсивно-щемленной по краю стп теплосмен.| Распределение изгибающих. [10] |
На основании кинематической теоремы параметр х, входящий в решение, находится из условия минимума приспособляющей нагрузки. [11]
Неравенство (2.4.6) выражает собой кинематическую теорему о верхней границе несущей способности тела: мощность внешних сил, соответствующих кинематически возможному полю скоростей перемещений, минимальна для действительного значения сил. [12]
Преобразо ваиие основного уравнения кинематической теоремы к виду (4.18) открывает возможности для приложения методов линейного программирования к задачам приспособляемости сплошных тел в соответствующей кинематической формулировке. Рассмотрим случай, когда переменные составляющие нагрузки заданы, а искомым является параметр р, определяющий их постоянные составляющие, заданные с точностью до некоторого положительного множителя. [13]
Вторая теорема Гельмгольца представляет чисто кинематическую теорему, не связанную со специфическими свойствами жидкостей или особенностями принятых их моделей. [14]
Подобным же образом обобщается на произвольное нагружение кинематическая теорема. [15]
Страницы: 1 2 3