Cтраница 2
Аналогия между неравенством (2.5) и известной формулировкой кинематической теоремы предельного равновесия [147] вполне очевидна. Преобразованная формулировка (2.5) отчетливо иллюстрирует необходимое условие возникновений односторонней циклической неупругой деформации. [16]
Описанные выше свойства движения завихренной жидкости представляют собой чисто кинематические теоремы, не связанные со специфическими свойствами жидкостей или особенностями моделей их движения. [17]
Эта теорема легко доказывается при помощи изложенной в конце § 13 кинематической теоремы Кельвина об изменении во времени циркуляции скорости. [18]
Эта теорема легко доказывается при помощи изложенной в конце § 12 кинематической теоремы Кельвина об изменении во времени циркуляции скорости. [19]
Формула ( 9) выражает теорему сложения ускорений точки, или кинематическую теорему Кориолиса: абсолютное ускорение точки является векторной суммой трех ускорений - переносного, относительного и Кориолиса. [20]
В заключение раздела кинематики сплошной среды докажем следующую важную для дальнейшего кинематическую теорему Кельвина: индивидуальная производная по времени от циркуляции скорости по замкнутому жидкому, состоящему из одних и тех же частиц среды и движущемуся вместе с нею, контуру равна циркуляции ускорения по тому же контуру. [21]
Формула ( 9) выражает теорему сложения ускорений точки, или кинематическую теорему Кориолиса: абсолютное ускорение точки является векторной суммой трех ускорений - переносного, относительного п Кориолиса. [22]
Формула ( 9) выражает теорему сложения ускорений точки, или кинематическую теорему Кориолиса: абсолютное ускорение точки является векторной суммой трех ускорений - переносного, относительного и Кориолиса. [23]
Формула ( 9) выражает теорему сложения ускорений точки, или кинематическую теорему Кориолиса: абсолютное ускорение точки является векторной суммой трех ускорений - - - переносного, относительного и Кориолиса. [24]
Для данной статически неопределимой системы и при заданной нагрузке существует множество различных форм разрушения, из которых согласно кинематической теореме истинной является та, которая соответствует наименьшей величине предельной нагрузки. Такой закон нагру-жения называют простым. [25]
Из примера видно, что скорость прецессии силового одноосного гиростабилизатора при угловых колебаниях летательного аппарата, определяемая кинематической теоремой, достигает огромной величины, что и ограничивает непосредственное применение силовых одноосных гиростабилизаторов на летательных аппаратах. Вместе с тем одноосные силовые гироскопические стабилизаторы находят применение ( см. гл. [26]
В соответствии с кинематической теоремой из всех возможных механизмов разрушения действительным будет тот, который соответствует минимальной нагрузке, которая и является предельной. [27]
Таким образом, нагрузка, соответствующая кинематически возможному состоянию, всегда больше предельной нагрузки. В этом заключается суть кинематической теоремы, которая устанавливает приближение предельной нагрузки сверху. Исследуя различные кинематически возможные состояния, определяем семейство нагрузок. [28]
В классических формулировках теорем решение экстремальной проблемы совмещено с анализом напряжений ( или остаточных скоростей), изменяющихся во времени и по объему тела, вследствие чего существенно затрудняется их использование в конкретных задачах. Это в особенности относится к кинематической теореме, которая в первоначальной формулировке практически так и не получила применения. [29]
Во многих задачах динамики рассматривается движение материальной точки относительно системы отсчета, движущейся относительно инерциальной системы. Дифференциальные уравнения движения материальной точки относительно таких подвижных, в общем случае неинерциальных, систем отсчета получают из уравнений движения точки относительно инерциальной системы отсчета и кинематической теоремы Кориолиса о сложении ускорений. [30]