Cтраница 1
Указанная теорема справедлива также и для центробежного момента инерции. [1]
Указанная теорема имеет, однако, один недостаток: она не дает рецепта для выбора независимых переменных и не позволяет установить их относительную значимость. По этой причине метод, основанный на использовании дифференциальных уравнений движения, более предпочтителен. [2]
Указанная теорема дает, однако, лишь достаточное, но вовсе не необходимое условие разрешимости; уравнение может быть разрешимо относительно у и в окрестности особого линейного элемента. Поэтому имеются различные видоизменения приведенного определения. [3]
Указанная теорема дает, однако, лишь достаточное, но вовсе не необходимое условие разрешимости; уравнение может быть разрешимо относительно у и в окрестности особого линейного элемента. Поэтому имеются различные видоизменения приведен-ного определения. [4]
Указанная теорема и следствие из нее включают в себя и такие случаи, когда одна из распавшихся кривых пересечения поверхностей второго порядка является мнимой. [5]
Указанная теорема справедлива также и для центробежного момента инерции. [6]
Указанная теорема, а также другие, приведенные ниже, включают и такие случаи, когда одна из кривых, на которые распалась линия пересечения, является мнимой. [7]
Указанная теорема вместе с теоремой однозначности во многих случаях является очень удобным средством для отыскания функции распределения суммы независимых случайных величин. Это иллюстрируется ниже следующими примерами. [8]
Указанная теорема может быть распространена и на сложные события, состоящие из нескольких ( более двух) независимых событий. [9]
Указанная теорема справедлива также и для центробежного момента инерции. [10]
Указанная теорема является частным случаем более общей теоремы о соответствии границ, относящейся к достижимым граничным точкам области, то есть таким ее граничным точкам, которые являются концами жордановых дуг, расположенных целиком, исключая один их конец, внутри области. Для жордановой области все ее граничные точки достижимы как изнутри, так и снаружи. [11]
Указанная теорема естественным образом приводит к следующей, относящейся к случаю, когда множество G не обязательно является замкнутым. [12]
Указанная теорема оттеняется следующим замечательным примером, найденным Н. Н. Лузиными И. И. Приваловым [2]: существует непрерывная в замкнутом единичном круге К. ФО, обращающаяся в нуль в каждой точке единичной окружности и аналитическая в области К. [13]
Указанная теорема играет здесь роль, аналогичную роли теоремы Вика в квантовой электродинамике, а отдельные члены ряда могут быть изображены графиками, аналогичными диаграммам Фейнмана. [14]
Указанная теорема играет здесь роль, аналогичную роли теоремы Вика в квантовой электродинамике, а отдельные члены ряда могут быть изображены графиками, аналогичными диаграммам Фейнмана. [15]