Теория - жидкость
Cтраница 1
Теория жидкостей Я. И. Френкеля заключается в единстве представлений о твердом и жидком состоянии, которое основывается на объединении представления о тепловом движении частиц в твердых и газообразных телах. [1]
Теория жидкости до настоящего времени полностью не развита. Разработка ряда проблем в исследовании сложных свойств жидкости принадлежит Я - И. Тепловое движение в жидкости он объяснял тем, что каждая молекула в течение некоторого времени колеблется около определенного положения равновесия, после чего скачком переходит в новое положение, отстоящее от исходного на расстоянии порядка межатомного. Таким образом, молекулы жидкости довольно медленно перемещаются по всей массе жидкости и диффузия происходит гораздо медленнее, чем в газах. С повышением температуры жидкости частота колебательного движения резко увеличивается, возрастает подвижность молекул, что, в свою очередь, является причиной уменьшения вязкости жидкости. [2]
Теория жидкости до настоящего времени полностью не развита. Тепловое движение в жидкости он объяснял тем, что каждая молекула в течение некоторого времени колеблется около определенного положения равновесия, после чего скачком переходит в новое положение, отстоящее от исходного на расстоянии порядка межатомного. Таким образом, молекулы жидкости довольно медленно перемещаются по всей массе жидкости и диффузия происходит гораздо медленнее, чем в газах. С повышением температуры жидкости частота колебательного движения резко увеличивается, возрастает подвижность молекул, что, в свою очередь, является причиной уменьшения вязкости жидкости. [3]
Теория жидкости до настоящего времени полностью не развита. [4]
 |
Фазовая диаграмма для аргона. [5] |
Первоначально теория жидкости развивалась на основе представлений об аналогии свойств жидкости и газа. [6]
В теории жидкостей, как и в теории газов, термическому уравнению состоя-ния уделяется существенное внимание, и нередко термодинамические функции жидкости рассчитывают, опираясь именно на это уравнение. В таком случае уравнение состояния выступает как результат молекулярно-статистического рассмотрения, а другие термодинамические функции находят с помощью чисто феноменологических соотношений. Путь расчета аналогичен описанному ранее для газов. [7]
В теории жидкостей постулируется существование мельчайших пустот, или дыр. Жидкое состояние рассматривается как псевдокристаллическое с большим числом дислокаций. [8]
Согласно теория ферми жидкости включение взаимодействия ме: цу частицами ферми газа при Т 0 сохраняет характер основного состояния со скачком ( ферма поверхностью) в распределения частиц с тем же значением Ьр, которое было у ферш-газа. Функция распределения и величина скачка при этом меняются. [9]
В ячеечной теории жидкостей [51] свободный объем фигурирует как некоторый средний объем, в котором при заданных внешних условиях может свободно двигаться молекула. [10]
 |
Наблюденные и рассчитанные давления диссоциации некоторых гидратов типа I при О9 С. [11] |
Воспользовавшись ячеечной теорией жидкостей [151, 172], ( см. главу вторую, раздел III) для оценки величины отношения функций распределения, Ван-дер - Ваальс и Платеев [205] и Баррер и Стюарт [69] смогли добиться успеха в расчете константы равновесия и других свойств простых газов в гидратах газов. Ван-дер - Ваальс и Платеев ввели условный параметр, Баррер и Стюарт произвели полный расчет для Аг, Кг и Хе, воспользовавшись только известными физическими константами для этих газов и воды. Условный параметр был определен расчетным путем для гидрата аргона и подтвержден экспериментально. Поэтому он применим и для других систем. [12]
Исходя из теории жидкости, Блемберген, Перселл и Паунд предложили формулу, описывающую процесс уширения линий. [13]
Исходя из теории жидкости, Блемберген, Перселл и Паунд11 предложили формулу, описывающую процесс уширения линий. [14]
Исходя из теории жидкости, Блемберген, Перселл и Паунд 1J предложили формулу, описывающую процесс уширения линий. [15]
Страницы: 1 2 3 4