Теория - карман
Cтраница 2
Как показало последующее развитие теории и эксперимента, причиной расхождения теории Кармана с опытными данными при Рг 15 являлось пренебрежение в теории Кармана наличием в пристеночной области турбулентных пульсаций, которые вследствие малой молекулярной теплопроводности жидкости, несмотря на свою малость, играют существенную роль в механизме переноса тепла. Обширные опытные данные по тепло - и массопереносу подтвердили справедливость этого закона. [16]
Сравним полученный результат с решением для такой же трубы без учета концевых закреплений ( по теории Кармана) и с решением для трубы с фланцами на концах. [17]
Власов ( 1944) представил упрощенные уравнения общей линейной теории в форме, аналогичной классической форме уравнений пластинок теории Кармана - здесь все искомые величины выражены через одну функцию напряжения ( плоской задачи) и функцию прогиба срединной поверхности. [18]
Поэтому предлагается при расчете трубы определять наибольшие напряжения в средней области, не захваченной упомянутыми краевыми зонами, по формулам теории Кармана без учета закреплений концов. [19]
Как показало последующее развитие теории и эксперимента, причиной расхождения теории Кармана с опытными данными при Рг 15 являлось пренебрежение в теории Кармана наличием в пристеночной области турбулентных пульсаций, которые вследствие малой молекулярной теплопроводности жидкости, несмотря на свою малость, играют существенную роль в механизме переноса тепла. Обширные опытные данные по тепло - и массопереносу подтвердили справедливость этого закона. [20]
Это уравнение представляет собой основное уравнение феноменологической ( то есть рожденной разумом абстракции, адекватной тем не менее изучаемому феномену - явлению) теории Кармана. Входящая в нее константа к, равная по многочисленным экспериментам 0 4, является константой модели, универсальной в том смысле, что она одинакова для различных режимов турбулентного течения жидкости в трубах. Уравнение (3.22) значительно отличается от аналогичного уравнения (2.2), справедливого для ламинарных течений. [21]
По аналогии с А. Е. Даклером, аналитическое решение вопроса определения среднего коэффициента теплоотдачи при кипении в пленке было выполнено И. В. Доманским и В. Н. Соколовым [22], которые использовали теорию Кармана для описания течения жидкостной пленки. Принимается, что тепловой поток постоянен, так как жидкость предварительно нагрета до температуры кипения, и все подводимое тепло идет только на испарение с поверхности. [22]
Во избежание недоразумений отметим, что входящая в формулы ( 22 2) и ( 22 3) величина [ 3 является обозначением одной из универсальных постоянных теории Кармана и, конечно, ничего общего не имеет с величиной р, определяемой формулой ( 35 9) предыдущего параграфа. [23]
Наличие свободного параметра, представляющего неизвестную функцию продольной координаты в пограничном слое, позволяет так разместить приближенные профили скоростей вдоль слоя, что они смогут удовлетворить некоторому интегральному условию ( в теории Кармана - теореме импульсов), выводимому из общих уравнений пограничного слоя. Конечно, как обычно, точность такого рода решений в среднем во многом зависит как от более или менее удачного выбора формы кривых, образующих приближенное семейство, так и от выбора основного интегрального условия, позволяющего найти распределение вдоль по пограничному слою параметра этого семейства. В качестве основного интегрального условия Карман выбрал уравнение импульсов, которое в применении к теории пограничного слоя приобрело в дальнейшем его имя. [24]
 |
Сравнение перемещений. [25] |
Сравним полученные результаты с перемещениями, возникающими от той же нагрузки в аналогичной трубе с фланцами на концах, и, кроме того, сравним с перемещениями, вычисленными по формуле теории Кармана (2.47) для труб со свободными концами. [26]
Из графиков на рис. 30 следует, что для труб коротких ( 1Х 0 5) и средней длины ( 0 5 sc; l 2), имеющих фланцы на концах, распределение продольных напряжений существенно отличается от распределения, следующего из теории Кармана [85], не учитывающей закрепления концов. [27]
На том основании, что данные работы [90], полученные для труб, сопряженных на концах с прямыми участками без фланцев, мало отличаются от теоретических результатов ( не более, чем на 20 %), рекомендуется не принимать во внимание такой тип закрепления и рассчитывать трубы по общим формулам теории Кармана. [28]
В коротких трубах ( 1Х 0 3) продольные цепные напряжения распределяются по закону, близкому к линейному, что является следствием малой деформации поперечных сечений. В теории Кармана, не учитывающей длину, и для таких труб дается нелинейный закон распределения напряжений с максимумом, смещенным в направлении нейтральной оси сечения. [29]
Гибкие пластаны большого прогиба. У таких пластин взаимное влияние величин w и F существенно, теория Кармана используется без каких-либо упрощений, прогиб соизмерим с толщиной. [30]
Страницы: 1 2 3