Cтраница 1
Теория Стокса - Робинсона вызывает ряд существенных замечаний. [1]
Теория Стокса, объясняющая опыты Вильсона. [2]
Хотя теория Стокса, модифицированная Джейном, является наиболее усовершенствованной по сравнению с другими теориями, основанными на моделях непрерывного растворителя, все же она проходит мимо основного несовершенства уравнения Борна. Вследствие этого эффекта происходит также потеря сферической симметрии в непосредственной близости к иону. [3]
По теории Стокса во втором приближении существует волновое течение, скорость которого выражается вторым членом в формуле (2.20), а согласно формуле (2.27), такое течение отсутствует. Однако это различие кажущееся. Дело в том, что рассматриваемые теории используют при решении задачи описания кинематики потенциальных волн различные методы. [4]
Применение теории Стокса, в связи с необходимостью перехода от координат х0, z0 к координатам х, z, существенно затрудняет инженерные расчеты как линейных, так и равнодействующих нагрузок, требуя перехода к дискретным, численным методам. Поэтому при расчете сооружений на воздействие регулярных волн конечной высоты целесообразнее применять теории волн конечной высоты первого и второго порядка приближения, что и использовано в дальнейшем изложении. [5]
Переход от теории Стокса - Робинсона, рассматривающей электролит в целом, к методу Бейтса - Робинсона, целью которого является расчет коэффициентов активности ионов определенного вида, потребовал, разумеется, дополнительных предположений; некоторые из них указаны и самими авторами метода. [6]
Они применили теорию Стокса для случая слегка наклонного дна, хотя, строго говоря, она предназначена только для постоянной глубины. Пусть волны бегут в направлении оси ОХУ a Z вертикальная координата, положительная вверх. [7]
Выше была показана тождественность теории Стокса во втором приближении с теориями волн конечной высоты первого и второго приближения. Поэтому выбор этих теорий волн для инженерных приложений обусловливается лишь простотой использования каждой из них. Теория волн конечной высоты Алешко-ва - Ивановой в первом и втором приближениях позволяет по известным скоростям и ускорениям частиц жидкости вычислять линейные ( на единицу длины) нагрузки от волн непосредственно в любом сечении ( с координатами центра jc, z) произвольно ориентированных элементов сооружений сквозной конструкции. При этом равнодействующие силы и моменты от волны легко вычисляются непосредственным интегрированием линейных нагрузок по высоте или длине элементов. [8]
Следовательно, поправка Ознна к теории Стокса сказывается только там, где силы и обусловленное ими движение жидкости уже не имеют существенного значения. Поэтому эта поправка имеет главным образом теоретический интерес. Что же касается вопроса о том, в какой мере формула сопротивления Озина лучше формулы Стокса для движений с числами Рейнольдса порядка единицы, то судить об этом на основании имеющегося в настоящее время опытного материала пока еще нельзя. [9]
Для средних глубин производится интерполяция с учетом теорий Стокса и Митчелла и усовершенствованной теории одиночной волны. При интерполировании за основу берется теория Стокса, а в уравнения, характеризующие профиль волны, вводятся дополнительные члены более высокого порядка. [10]
При v vm величина ц в согласии с теорией Стокса растет с частотой линейно. Если поглощение звука связано с запаздыванием в распределении энергии по степеням свободы, то можно дать достаточно приемлемую оценку величины Мт для жидкостей по значениям шах полученным для газов. [11]
Профиль свободной поверхности, поля скорости и давления даются теорией Стокса высшего порядка или теорией кноидаль-ных волн, имеющей силу для стационарных периодических волн. Нелинейные поправки вычисляются в предположении сохранения потока энергии и для нелинейных волн. Эффект затухания за счет квадратичного сопротивления определяется через диссипативную функцию как для периодических длинных волн, так и для уединенных волн. [12]
При неограниченной глубине ( Н О 5К), согласно теории Стокса, в отличие от представлений Герстнера, волновое движение частиц жидкости является безвихревым и происходит по незамкнутым траекториям. [13]
Таким образом, выполненный выше анализ показал, что аналитические выражения проекций орбитальных скоростей по теории Стокса во втором приближении, определяемые формулами (2.22) и (2.20), оказываются тождественными соответственно формулам (2.24) и (2.27) первого и второго приближения теории волн конечной высоты Алешкова - Ивановой. [14]
Если же силы инерции внутри жидкости делаются по величине одного порядка с силами вязкости, то теория Стокса скоро перестает правильно отображать действительность. [15]