Теория - теплоемкость
Cтраница 1
Теория теплоемкостей для газов принимает во внимание, что теплоемкость складывается из поступательной, вращательной и колебательной составляющих. [1]
Теория теплоемкости, развитая Дебаем, справедлива для гомодинамических структур. Так названы структуры, у которых не наблюдается анизотропии силовых постоянных. Графит с этой точки зрения относится к гетеродинамическим структурам. Связи между атомами углерода в слое значительно превосходят силы связи между атомами соседних слоев. [2]
Теория теплоемкости жидкости разработана мяло вследствие незавершенности теории жидкого состояния. Экспериментальные данные показывают, что теплоемкость жидкости обычно превышает теплоемкость газов ( см. также стр. [3]
Теория теплоемкости жидкости разработана мало вследствие незавершенности теории жидкого состояния. [4]
Теория теплоемкости твердого тела Эйнштейна в области низких температур не описывает экспериментальных данных. [5]
 |
Зависимость теплоемкости серебра от температуры. [6] |
В теории теплоемкости Дебая предполагается [2], что энергия колебаний атомов дискретна и имеет определенный спектр частот. [7]
В теории теплоемкости Дебая и теории Эйнштейна предполагается [9.2], что энергия колебаний атомов носит дискретный характер с определенным спектром частот. [8]
Излагаются теории теплоемкости Эйнштейна и Дебая и условия их применимости. Дается вывод формулы теплоемкости на основе представления о фононах. [9]
В теории теплоемкости твердого тела Дебая дается приближенный способ определения f ( v), идея которого заключается в временном отказе от атомной структуры твердого тела, рассматриваемого как непрерывное. Мы знаем, что струна имеет определенный спектр собственных частот. Точно так же и непрерывное твердое тело имеет спектр собственных частот. Однако, число таких частот как у струны так и объемного твердого тела равны бесконечности. Между тем атом твердого тела имеет 3 NA колебаний. Целесообразно отобрать колебания, для которых принятое приближение дает меньшую ошибку. Осуществить волны очень малых длин ( сравнимые и меньшие периода решетки) в твердом теле невозможно. [10]
Основоположники теории теплоемкости металлов были обеспокоены наличием большого моря электронов, каждый из которых обязан вносить вклад в теплоемкость куска металла. Зонная теория развеяла это беспокойство, обратив внимание исследователей на тот факт, что, когда металл возбуждается тепловым способом, он приобретает энергию порядка kT и что только часть электронов внутри интервала kT от поверхности Ферми может при этом возбудиться и занять пустые уровни. Это означает, что вклад в теплоемкость металла дает очень малое число электронов. [11]
Разработка теории теплоемкости твердого вещества была впервые предпринята Эйнштейном в 1907 г. Атомы в узлах кристаллической решетки одноатомного твердого вещества находятся в непрерывном колебательном движении. Эйнштейн при разработке теории теплоемкости твердого вещества допустил, что колебания атомов являются гармоническими, а следовательно, атомы можно уподобить гармоническим осцилляторам. [12]
Построение теории теплоемкости одноатомных кристаллов связано с рассмотрением колебательного движения атомов. [13]
Разработка теории теплоемкости твердого вещества была впервые предпринята Эйнштейном в 1907 г. Атомы в узлах кристаллической решетки одноатомного твердого вещества находятся в непрерывном колебательном движении. Эйнштейн при разработке теории теплоемкости твердого вещества допустил, что колебания атомов являются гармоническими, а следовательно, атомы можно уподобить гармоническим осцилляторам. [14]
Итак, теория теплоемкости твердых тел Эйнштейна представляет собой крупный шаг вперед по сравнению с классическими представлениями. Она дает для атомной теплоемкости нуль при абсолютном нуле температуры и приводит к закону Дюлонга и Пти при высоких температурах. Рассмотрим этот вопрос подробнее. [15]
Страницы: 1 2 3 4