Теория - теплоемкость
Cтраница 2
Основным недостатком теории теплоемкости твердых тел Эйнштейна является расхождение ее с опытом в области низких температур. Причину этого расхождения можно усмотреть в том, что колебания атомов в теории Эйнштейна рассматриваются как независимые друг от друга. Это уязвимое место в теории Эйнштейна устранено индийским ученым Раманом ( 1950), который далее развил эйнштейнову теорию теплоемкости твердых тел. [16]
Проблема развития теории теплоемкости до такого уровня, чтобы стала возможной априорная оценка изменения энтропии, представляет собою трудную проблему, даже когда она касается устойчивых молекул, которые могут быть изучены детально; в тех же случаях, когда она касается столь малоизвестного состояния, каким является переходный комплекс, которым мы должны заниматься, если хотим научиться предсказывать энтропию активации, то здесь даже простое перечисление трудностей проблемы может привести в отчаяние. [17]
Дальнейшее усовершенствование теории теплоемкостей кристаллов было осуществлено Дебаем. Его теория учитывает разнообразие собственных частот колебаний частиц в кристалле. [18]
Дальнейшее усовершенствование теории теплоемкости кристаллов осуществлено Дебаем, который рассматривал колебания атомов в кристалле как связанные. [19]
 |
Теплоемкость твердого тела. закон Дюлонга-Пти ( 1, Эйнштейна. [20] |
Особенно ценное в теории теплоемкости Эйнштейна-Дебая то, что квантовые представления были перенесены на атомы твердого тела. [21]
Таким образом, теория теплоемкостей Дебая, основанная на представлении об упругих тепловых волнах в кристалле, удовлетворительно согласуется с экспериментом в широком интервале температур. Конечно, эта теория также имеет свои ограничения, поскольку использует упрощенную модель твердого тела. Подчеркнем, что успех теории Дебая основан на использовании квантовых представлений. [22]
Как известно из теории теплоемкости Эйнштейна-Дебая, энтропия колебаний тем выше, чем меньше жесткость связи колеблющихся частиц. [23]
Дальнейшее продвижение в теории теплоемкости кристаллов было связано с развитием общей динамической теории кристаллических решеток, основоположником которой является Макс Борн. Современный этап характеризуется использованием последовательно квантово-механического подхода, что позволило по-новому решить ряд проблем динамической теории кристаллов. Тепловые колебания решетки описывают в квантовой теории твердого тела как движение квазичастиц - фононов. Гармоническому приближению соответствует представление о свободно движущихся в решетке невзаимодействующих фононах. [24]
Дальнейшее продвижение в теории теплоемкости кристаллов было связано с развитием общей динамической теории кристаллических решеток, основоположником которой является Макс Борн. Современный этап характеризуется использованием последовательно кванто-вомеханического подхода, что позволило по-новому решить ряд проблем динамической теории кристаллов. Тепловые колебания решетки описывают в квантовой теории твердого тела как движение квазичастиц - фононов. Гармоническому приближению соответствует представление о свободно движущихся в решетке невзаимодействующих фононах. [25]
 |
Энергетические характеристики поверхности ( r, rj, в я объема ( X конденсированных фаз на границе с воздухом. [26] |
Как известно из теории теплоемкости Эйнштейна - Дебая, энтропия колебаний тем выше, чем меньше жесткость связи колеблющихся частиц. [27]
Более подробно о теории теплоемкости твердого тела см. в монографиях Борна и Гепперт-Майер [ 93а ] и Борна и Хуан-Куня [936], а также в книгах А. И. Бродского [99] и В. М. Грязнова и А. [28]
Таким образом, теория теплоемкости твердых тел Эйнштейна представляет собой крупный шаг вперед в развитии представлений о факторах, обусловливающих температурную зависимость теплоемкости. [29]
Напомним кратко основания теории теплоемкости Дебая. [30]
Страницы: 1 2 3 4