Cтраница 2
В случае, если справедлива частная теория относительности, геометрия пространства-времени является псевдоевклидовой, наз. [16]
Величина taa хорошо известна в частной теории относительности и носит там название канонического тензора энергии-импульса натяжений [ см., например, ( Ландау и Лифшиц, 1960, стр. Так как в общей теории относительности конструкция (2.4.55) преобразуется уже не по тензорному закону ( точный закон преобразования будет выведен в следующем параграфе), то мы будем называть taa каноническим квазитензором энергии-импульса. [17]
Но последние несут энергию, а по частной теории относительности энергия пропорциональна инертной массе, которая, в свою очередь, согласно Этвешу, пропорциональна тяжести. Таким образом, вроде бы оказывается, что свет тоже имеет тяжесть. Но тогда распространяющийся в пространстве свет должен искривлять свой путь под действием притяжения Земли. [18]
Новое физическое учение о времени и пространстве - частная теория относительности - должно было решительно отказаться от раздельного рассмотрения пространственных и временных соотношений. В отличие от преобразования Галилея, в преобразовании Лоренца пространственная координата х и время t участвуют совершенно симметрично. При изменении системы отсчета последовательность событий во времени меняется в зависимости от их пространственного расположения. [19]
В 1907 г. Герман Минковский показал, что частная теория относительности Эйнштейна принимает особенно симметричную и простую форму, если рассматривать мир как 4-мерное многообразие, где все координаты, как пространственные, так и временная, собраны воедино, а метрика псевдоэвклидова. [20]
Физики, привыкшие проводить исследования в рамках традиционной формулировки частной теории относительности ( в декартовых координатах), обычно смешивают понятия систем отсчета и систем координат. В общей теории относительности такое смешение уже недопустимо. Так, например, неподвижные друг относительно друга декартова и сферическая системы координат с очевидностью принадлежат к одной и той же системе отсчета, и от выбора той или другой из них никак не могут зависеть результаты экспериментов, тогда как переход от одной системы координат к другой, связанной с первой, например, преобразованием Лоренца, ведет к известным наблюдаемым следствиям ( сокращение длин, замедление хода часов и пр. [21]
Это и есть тот спин, который фигурирует в частной теории относительности; таким образом, именно для него следует брать перестановочное-соотношение (6.1.53), которое поэтому нуждается в антисимметризации по соответствующим индексам. [22]
Но сначала мы поговорим о взаимосвязи двух отмеченных недостатков частной теории относительности. [23]
Основанную на преобразованиях Лоренца теорию галилеева пространства принято называть частной теорией относительности. Точнее можно сказать, что предметом этой теории является формулировка физических законов в соответствии со свойствами галилеева пространства. Предшественниками Эйнштейна следует считать Пуанкаре и Лоренца. [24]
Вводные замечания Здесь рассматриваются события, итогом которых явилось построение частной теории относительности, завершившей эволюцию макроэлектродинамики. [25]
Как следует связывать обобщенный спин с обычным спином, рассматриваемым в частной теории относительности. [26]
Обсудим, не прибегая к математике, некоторые любопытные факты из частной теории относительности. Начнем с мысленного эксперимента, обычно приводимого в учебниках. [27]
Теперь мы должны познакомиться с понятием интервала между событиями, введенными частной теорией относительности. [28]
Относительно оценки вклада Лоренца, Пуанкаре, Эйнштейна и Минковского в создание частной теории относительности см.: Гинзбург В. [29]
Подведем же краткий итог тому новому, что было внесено в науку частной теорией относительности; это поможет нам лучше понять переворот, произведенный ею в физических воззрениях. [30]