Cтраница 2
Очевидно, что результаты нестационарной теории возмущений могут быть применены также и к случаю, когда энергия возмущения не зависит от времени. [16]
Рассмотрим методику численного моделирования уравнений нестационарной теории ЛСЭ [87], сформулированной в предыдущем разделе. Значения медленно меняющейся амплитуды поля а определяются только в узлах сетки. [18]
Рассмотренная в § 2 главы 1 нестационарная теория теплового взрыва качественно передает основные черты явления: существование критических условий стационарного протекания химической реакции, наличие двух возможных стационарных режимов - устойчивого и неустойчивого. Однако предположение теории Н. Н. Семенова о равномерном распределении температуры реагирующей смеси по всему объему сосуда требует интенсивной естественной конвекции газа или принудительного перемешивания, что далеко не всегда реализуется; для твердых реагирующих веществ это предположение вообще неприменимо. Далее, входящий в теорию Н. Н. Семенова коэффициент теплопередачи представляет собой достаточно неопределенную величину, зависящую от движения газа в сосуде; расчет этой величины сам по себе представляет трудную задачу. Поэтому сравнение теории Н. Н. Семенова с экспериментом может носить лишь качественный характер. [19]
Расчеты выполняем довольно просто при помощи нестационарной теории возмущения Дирака. [20]
Уравнения (9.4) (9.7) представляют систему уравнений нелинейной нестационарной теории ЛОВ М - типа. [21]
Количественного сравнения между численными расчетами и нестационарной теорией Петчека еще не проведено, но такие расчеты было бы легче выполнить, чем аналогичные расчеты для стационарной теории. Нестационарная теория формулируется как задача с начальными условиями в бесконечной плоскости без границ, в то время как стационарная теория формулируется как задача с граничными условиями. [22]
К и т а н ин А. Л. О нестационарной теории возмущений для вырожденного дискретного уровня. [23]
Полученные в результате численного моделирования в рамках нелинейной нестационарной теории феноменологические выражения для границы клюва синхронизации (7.44) и длины синхронизации (7.43) хорошо подтверждают представленные в начале раздела результаты анализа фазовой синхронизации гиро - ЛВВ в рамках линейной стационарной теории. Более того, в рамках стационарной линейной теории удалось правильно описать пространственную динамику в неавтономной активной среде - было получено, что синхронизация автоколебаний имеет место только на некоторой длине As ( длине синхронизации), которая зависит как от параметров активной среды, так и от характеристик управляющего сигнала. [24]
![]() |
Сравнение теоретических и экспериментальных данных для ширин и сдвигов линий Аг II.| Сравнение теоретических и экспериментальных данных для отношения ширины к сдвигу линий. [25] |
Принимая во внимание, что при выводе формул нестационарной теории был сделан ряд упрощающих предположений ( § 87), следует считать общее совпадение теоретических выводов с экспериментальными данными вполне удовлетворительным. [26]
X у д я е в, К нестационарной теории теплового взрыва, Прикл. [27]
Однако для получения эффективного сечения рассеяния мы использовали нестационарную теорию возмущений, математический аппарат которой является также сравнительно простым, но обладает большей общностью. [28]
![]() |
График функции.| К пояснению физического смысла соотношений и. [29] |
Рассмотрим теперь некоторые общие свойства уравнений (9.10) и (9.11) нелинейной нестационарной теории ЛОВ М - типа безотносительно к каким-либо граничным условиям. [30]