Нестационарная теория

Cтраница 3

Другой эквивалентный метод решения уравнения (2.86) вытекает из так называемой нестационарной теории возмущений, хорошо известной в квантовой механике. [31]

Этот параграф является продолжением § 30, в котором была рассмотрена нестационарная теория возмущений в первом порядке. [32]

Задача вычисления W ( Q, v) сводится к решению системы уравнений нестационарной теории возмущений. [33]

Результаты моделирования ЛБВ-усилителя с помощью программы IBC Code с параметрами, приведенными в тексте. На рисунке демонстрируется снимок экрана компьютера при выполнении расчета. сверху приведены зависимости скорости заряженных частиц от продольной координаты. Внизу показаны зависимость отношения мощности взаимодействия к входной мощности в логарифмическом масштабе от координаты пространства взаимодействия и энергетический спектр пучка на коллекторе. [34]

Рассмотрим поэтому другой подход к нахождению поля Е волны, а именно использование нестационарной теории возбуждения волновода. Отметим сразу, что излагаемая ниже методика не может применяться для сигналов с широким спектром и вблизи границ полос пропускания. [35]

Чтобы найти условия, при которых моды колебаний обмениваются энергиями, можно воспользоваться нестационарной теорией возмущений. Тут могут быть кубический член, члены четвертого и более высокого порядка, но мы учтем только кубический член, который наиболее важен для теплопроводности во всех случаях, кроме, быть может, случая очень высоких температур; это позволит продемонстрировать, к каким эффектам в теплопроводности может привести фонон-фононное взаимодействие. [36]

Формулы (29.12) и (29.13) лежат в основе исследований многих квантовомеханических задач в первом приближении нестационарной теории возмущений. [37]

Задача о колебательной релаксации в осцилляторе под действием силы F - e - R / a в приближении нестационарной теории возмущений была решена Ландау и Теллером. Исключение состоит лишь в том, что предэкспоненциальные множители представлены в явном виде. [38]

С другой стороны, решение соответствующих нелинейных уравнений в частных производных даже достаточно простых моделей ( например, изложенная выше нелинейная нестационарная теория ЛОВ) требует существенных затрат машинного времени для детального изучения явлений в приборе и оптимизации его характеристик в широком диапазоне изменения управляющих параметров. [39]

Отношения Av4 / 5v4 и Av6 / Bv6 могут быть положены равными 1 16 и 2 8 ( в соответствии с теорией Линдхольма) или вычислены по нестационарной теории. Тогда получаются два уравнения, позволяющие по известным значениям Av и Sv найти раздельно значения Av4 и 8v6, связанные соответственно с квадратичным эффектом Штарка и с силами Ван-дер - Ваальса. Их значения, вычисленные по разным линиям кальция, достаточно хорошо сошлись между собой. [40]

В работах [78,79] был проведен анализ связанной системы виртод - ЛОВ с помощью численного моделирования в рамках одномерной электростатической модели с использованием метода частиц в ячейке и нестационарной теории возбуждения волновода. Была показана возможность использования внутренней распределенной обратной связи для управления сложной нестационарной динамикой виртуального катода в виртоде. Так в работе [78] показана возможность получения моночастотных режимов колебаний при близости частоты колебаний виртуального катода или ее субгармоники к частоте генерации лампы обратной волны. Эта зависимость определяется внутренней обратной связью, осуществляемой путем воздействия выходного сигнала лампы обратной волны непосредственно на колебания виртуального катода. Воздействие на колеблющийся виртуальный катод хаотического сигнала ЛОВ способствует установлению развитой шумовой генерации в системе с внутренней распределенной обратной связью. [41]

Получить выражение для амплитуды перехода системы из начального ( при f - - DO) п-го состояния дискретного спектра в конечное при f - oo) k - e во вторам порядке нестационарной теории возмущений. [42]

В условиях сжигания топлив в камерных толках парогенераторов, в камерах сгорания газотурбинных установок ( ГТУ) и в других форсированных устройства период индукции ограничивается величиной порядка сотых долей секунды и поэтому в этих случаях следует пользоваться нестационарной теорией теплового самовоспламенения. При этом представляется возможность выявить динамику развития процесса самовоспламенения, а также влияние свойств топлива и физических условий на процесс самовоспламенения. [43]

При обычном обосновании уравнения Паули, впервые данном самим Паули [363], подразумевается, что приближение к равновесию вызывается возмущающим членом ЗС ] в гамильтониане системы, причем ЗС, настолько мал, что вероятности перехода Я-у можно вычислять в первом приближении нестационарной теории возмущений. При этом вывод уравнения Паули опирается на статистическую гипотезу, что фазы волновых функций, принадлежащих различным собственным значениям JC распределены беспорядочно, т.е. что матрица плотности считается диагональной в представлении невозмущенного гамильтониана. Эта гипотеза беспорядочных фаз относится не только к начальному состоянию, но многократно используется после каждого из таких интервалов времени, для которых невозмущенная энергия Ж при переходе сохраняется. Аналогичная ( и глубоко неудовлетворительная) ситуация имеет место при допущении молекулярного хаоса в выводе кинетического уравнения Больцмана. [44]

В настоящей статье после краткого описания квантовомеханической задачи более детально рассматривается постановка задачи в квазиклассическом методе прицельного параметра в основном для простейших реакций, сопровождающихся электронными переходами, и обсуждаются различные приближения, построенные в рамках этого метода, что по сути дела эквивалентно обсуждению различных аспектов нестационарной теории возмущений. [45]

Страницы: 1 2 3 4