Cтраница 1
Настоящая теория должна поэтому решать не только задачи обобщения и обоснования, но и задачи развития и предвидения. [1]
Настоящая теория подсказывает интересное объяснение условий устойчивости Бора. В момент времени / 0 электрон находится в точке А своей траектории. Очевидно, необходимо, чтобы при встрече с электроном данная волна находилась с ним в одной фазе. [2]
Настоящая теория имеет, конечно, некоторые недостатки. [3]
Настоящая теория не может также объяснить появления добавочных пиков поглощения, обнаруженных Скоувилом. Они выражены слабее, чем дополнительные пики, наблюдавшиеся Бломбергеном, Уангом и Деймо-ном, и появляются при высоких пороговых уровнях и при более низких постоянных магнитных полях, чем главный пик дополнительного поглощения. Кроме того, эти дополнительные пики очень размыты - они могут достигать даже основного дополнительного пика. Возможно, что эти добавочные пики поглощения соответствуют нестабильности других групп спиновых волн. Эта нестабильность вызвана теми спиновыми волнами, которые стали нестабильными под действием однородной прецессии. [4]
В настоящей теории не учтены различные усложняющие факторы, которые при определенных условиях могут иметь первостепенное значение. [5]
Первоначально основой настоящей теории было предположение, связывающее причину наступления опасного состояния материала с полной удельной потенциальной энергией деформации. Однако результаты опытов не подтвердили этой теории, а показали при этом, что объемная деформация остается упругой даже при весьма высоких напряжениях. Это обстоятельство послужило основанием считать, что опасное состояние материала связано лишь с величиной удельной потенциальной энергии изменения формы. [6]
Разумеется, без настоящей теории атома и квантовой статистики нельзя дать законченной теории этих свойств. Но мне кажется, что изложенная в настоящем курсе качественная картина поможет читателю понять явления, с которыми он встретится в лаборатории и производстве. [7]
Заметим, что настоящую теорию, как и третью, можно считать теорией прочности при том условии, что за опасное состояние материала принимают переход его в пластическое состояние. [8]
В соответствии с настоящей теорией материалы матрицы, имеющие более высокую скорость ползучести / ( t) и более низкое значение начальной податливости / ( 0), обладают более сильной временной зависимостью разрушения. [9]
Необходимо признать, что настоящая теория не требует, чтобы любое уменьшение комплексной составляющей намагничиваемости непременно отражало бы протекание нескольких дискретных релаксационных процессов. Возможно, что в этом случае более вероятным является существование распределения по временам релаксации. [10]
В предыдущем обсуждении основ настоящей теории предположили, что величина PJ, отображающая вероятность нахождения порога на дислокационной линии, всегда должна быть выше, чем это следует из условия стимуляции порогами процесса быстрого переползания. Если это не происходит, то pj может задаваться как равновесное число порогов e - 8i / т, где gi - свободная энергия образования порога, а фактор hd, отображающий энтальпию в уравнении для переползания, должен быть заменен на hd hj, где hj - энтальпия образования порога. [11]
Это тоже пока еще не настоящая теория, а лишь наметка синтеза идей, к которому, возможно, мы когда-либо придем, может быть через год, а может быть и через столетие. [12]
Основное усовершенствование, введенное в настоящей теории неадиабатического перехода электрона, относится к вопросу о перегруппировке растворителя. [13]
Даже если такой сдвиг возможен, настоящая теория пересечений дает простой прямой подход. Для более общих пересечений представленные здесь результаты являются новыми. [14]
Как уже было показано, качественные выводы настоящей теории находятся в хорошем соответствии с опытом. Серии простейших типов прецессии, полученные в экспериментах Диллона ( см. фиг. [15]