Cтраница 1
Общая теория оболочек или же ее упрощенные варианты для решения каких-либо конкретных задач, конечно, могут быть построены без использования аппарата вариационных методов, но нужно привлечь внимание и к обратной точке зрения: раз некоторая совокупность расчетных соотношений построена, следует проверить, обладает ли данная модель упругой системы потенциалом, допускающим вариационную формулировку рассматриваемой задачи. [1]
Вопросы общей теории оболочек не рассматриваются в курсе механики материалов, они представляют собой самостоятельный раздел механики деформируемого твердого тела. Мы рассмотрим только задачи осесимметричной безмоментной теории оболочек. [2]
Вопросы общей теории оболочек выходят далеко за рамки курса сопротивления материалов и представляют собой в настоящее время сильно развитый и самостоятельный раздел механики. [3]
Вопросы общей теории оболочек выходят далеко за рамки курса сопротивления материалов и представляют собой в настоящее время самостоятельный раздел механики. [4]
Вопросы общей теории оболочек выходят далеко за рамки курса сопротивления материалов и представляют собой в настоящее время сильно развитый и самостоятельный раздел механики. [5]
Переход от общей теории оболочек к безмоментной теории сопровождается понижением порядка уравнений. Поэтому необходимо условиться, какие краевые задачи должны ставиться для безмоментных уравнений, чтобы их решение представляло определенный физический интерес. Эта точка зрения и будет принята в настоящем разделе книги. [6]
При построении изложенной общей теории оболочек было принято несколько принципиальных предположений. [7]
Уравнения и формулы общей теории оболочек в предыдущих главах были выведены для случая, когда срединная поверхность оболочки отнесена. [8]
Основные дифференциальные уравнения общей теории оболочек / / Прикл. [9]
Наиболее простым вариантом общей теории оболочек является безмоментная теория, которая широко применяется для расчета различных инженерных конструкций и строительных сооружений. Это объясняется тем, что безмоментная теория довольно удовлетворительно описывает поведение тонких оболочек под действием различных нагрузок, с которыми приходится иметь дело в инженерной практике. Простота и достоинство безмоментной теории заключается не только в существенном математическом упрощении основных дифференциальных уравнений теории оболочек, а также и в том, что во многих случаях результаты основного этапа теории, заключающегося в определении характера передачи усилий из уравнений равновесия, справедливы для любых тонких оболочек независимо от их структуры и характера деформирования. Структурная неоднородность материала оболочки по толщине проявляется на последующих этапах решения задачи, связанных с определением деформированного состояния и характера распределения напряжений по толщине оболочки. [10]
Система основных уравнений общей теории оболочек, которая замыкается уравнениями равновесия ( ем. Наиболее полно могут быть проанализированы уравнения для круговой цилиндрической оболочки. Такой анализ ( см. § 27) позволяет оценить пределы применимости различных приближенных теорий, рассмотренных далее-в гл. [11]
Эта аналогия играет в общей теории оболочки значительную роль. [12]
Как известно, структура исходных уравнений общей теории транс-версально-изотропных оболочек довольно сложна в силу чего решение на базе этих уравнений конкретных задач представляет значительные математические трудности. [13]
Безмоментная теория, более простая, чем общая теория оболочек, имеет большое практическое значение. [14]
Уравнения безмоментной теории могут быть получены непосредственно из уравнений общей теории оболочек. Проводят соответствующие рассуждения, будем считать, что хотя оболочка в принципе может сопротивляться изгибу, но, ввиду малости изменений кривизны и кручения, моменты в уравнениях равновесия элемента оболочки являются несущественными. [15]