Cтраница 1
Полуклассическая теория основывается на следующих трех предположениях относительно статистических свойств фотособытий. Во-первых, принимается, что вероятность отдельного фотособытия на площади фоточувствительной поверхности, малой по сравнению с площадью когерентности падающего света, за время, меньшее времени когерентности света ( но намного большее периода оптических колебаний), пропорциональна интенсивности падающей волны, длине интервала времени и рассматриваемой площади фоточувствительной поверхности. [1]
Полуклассическая теория, в которой поведение атомов описывается некоторыми квантовомеханическими средними, а световое поле рассматривается как классическая величина, приводит к одному странному выводу. В то время как выше критического значения мощности накачки, в результате которой атомы непрерывно возбуждаются, лазерное излучение возникает в виде полностью когерентной волны, ниже этой критической мощности вообще не должно быть испускания света. Но адекватная теория лазера должна включать в себя описание излучения и обычных излучателей как частный случай и должна быть в состоянии объяснить различие между светом обычного теплового источника и лазерным излучением. Известно, что излучение обычных ламп обусловлено спонтанным испусканием. [2]
Полуклассическая теория релаксации оказывается наиболее плодотворной, особенно в тех ее аспектах, которые касаются приложений. Результаты такого подхода обобщены в разд. [3]
Полуклассическая теория возмущений основана на теории возмущений в применении к нестационарным квантовым уравнениям. Эти уравнения возникают в тех случаях, когда одна часть степеней свободы трактуется как классические и другая - как квантовые. По форме эти уравнения совпадают с полуклассическими уравнениями в теории атомных столкновений. [4]
Полуклассическая теория релаксации оказывается наиболее плодотворной, особенно в тех ее аспектах, которые касаются приложений. Результаты такого подхода обобщены в разд. [5]
Полуклассическая теория явления ВКР, изложенная в § 23, дает некоторое представление о механизме возникновения гармоник и антистоксовых линий. Однако эта теория не может дать указаний о количественном распределении интенсивности в спектрах ВКР. Что касается более строгой квантовой теории, то такая теория еще не может считаться в какой-либо мере законченной. Более того, еще не может считаться установленным основной механизм явления. Поэтому ниже рассматриваются два механизма ВКР, представляющиеся наиболее вероятными, а также излагается подход к явлению ВКР, основанный на представлениях нелинейной оптики. [6]
Вводная полуклассическая теория явления магнитного резонанса была уже изложена кратко в разд. [7]
Полуклассическую теорию можно рассматривать как приближение к более точной квантовой теории в том смысле, что оператор электромагнитного поля заменен на с-число, являющееся средним значением этого оператора по некоторому состоянию. Кроме того, так как имеются примеры получения классического электромагнитного поля из квантованного при рассмотрении нефоковского представления коммутационных соотношений ( см. § 2.4), то аналогия с теорией фазовых переходов в статистической физике позволяет утверждать, что полуклассическая теория для некоторых физических ситуаций является точной. Классичность поля в этом случае не отличается от классичности таких величин, как масса или константа связи. [8]
В полуклассической теории было вычислено дисперсионное соотношение ( 3.16 - 55) для поляритонных волн, связанных с молекулярными колебаниями. [9]
В полуклассической теории Бора спин-орбитальное взаимодействие рассматривается как результат воздействия на спиновый магнитный момент электрона магнитного поля, создаваемого протоном в системе отсчета, связанной с электроном. [10]
В боровской полуклассической теории орбиты валентных электронов строго разделялись на непроникающие и проникающие внутрь атомного остова. [11]
Поэтому была разработана полуклассическая теория интен-сивностей колебательных спектров, согласно которой поляризуемость сложной молекулы для основного электронного состояния разлагают в ряд по нормальным координатам подобно тому, как это было сделано для двухатомной молекулы ( см. (3.6)), и вычисляют матричные элементы членов этого ряда. [12]
Как простейший вариант полуклассической теории вводится так называемый метод уравнений баланса, известный также под названием кинетического или вероятностного, или метод скоростных уравнений. Рассмотрим несколько подробнее вероятностный метод описания лазеров. [13]
Этим введение в полуклассическую теорию завершено. Отметим, однако, что в нашем обсуждении неявно использовано важное предположение, а именно что пространственно-временные изменения интенсивности полностью детерминированы, или, другими словами, известны априори. Перейдем теперь к более реальным случаям, когда имеются случайные флуктуации классической интенсивности. [14]
В этой главе представлена полуклассическая теория взаимодействия одиночного двухуровневого атома с одномодовым полем, в которой атом рассматривается как квантовая двухуровневая система, а поле описывается классически. Полная кванто-вомеханическая теория будет дана в гл. [15]