Полуклассическая теория

Cтраница 2

Теория Бора иногда называется полуклассической теорией строения атома. Это название связано с тем, что Бор внес в описание поведения электрона с помощью законов механики и электродинамики постулаты, которые противоречили классической физике. [16]

Приведенные соотношения, полученные из полуклассической теории, будут проиллюстрированы в следующем разделе на конкретных примерах, относящихся к случаю рубинового генератора и представляющих также практический интерес. Однако прежде чем переходить к этому, приведем еще приближенный расчет энергетических характеристик генератора с помощью балансных уравнений, в которых фазовые соотношения не учитываются. Границы применимости этих формул можно легко контролировать, базируясь на более строгих соотношениях, вытекающих из полуклассической теории. [17]

Поправочный множитель рассчитывается с помощью полуклассической теории гетерогенных явлений переноса. При имеющейся в настоящее время ограниченной информации о порогах подвижности в жидких полупроводниках ( которая обсуждается в гл. [18]

Это есть условие квантования по старой, полуклассической теории Бора. [19]

В первой части лекции будет рассмотрена полуклассическая теория кооперативного излучения и получено решение вышесформулированной задачи. Поскольку кооперативное излучение происходит за короткий промежуток времени, другими релаксационными процессами ( индивидуальным спонтанным излучением ( см. том 1, лекции 1 и 4), столкновениями) с самого начала можно пренебречь. [20]

Зависимость р ( п, задаваемая формулой, которая справедлива если в качестве начального состояния взято когерентное состояние поля. Использованы следующие. [21]

Этот результат совершенно отличается от предсказаний полуклассической теории, рассмотренной в гл. В полуклассической теории атом, находящийся в возбужденном состоянии, не может совершить переход в нижнее состояние в отсутствие возбуждающего поля. В полностью квантово-механическом описании переход из верхнего состояния в нижнее состояние становится возможным в вакууме благодаря спонтанному излучению. Процесс, описываемый формулой (6.2.22), является самым простым примером спонтанного излучения, в котором спонтанно испущенный фотон вносит вклад в рассматриваемую одиночную моду. Подробный анализ спонтанного излучения атома в свободном пространстве, обусловленного наличием бесконечного числа вакуумных мод, будет рассмотрен в следующем параграфе. [22]

Удивительное сходство квантовых уравнений с уравнениями полуклассической теории позволяет нам в квантовом случае действовать так же, как в полуклассическом. Первый шаг состоит в том, чтобы исключить атомные переменные а, а и d; это делается так же, как в разд. [23]

Задача 5.13. Вычислить в первом порядке полуклассической теории возмущений константу скорости квазирезонансного обмена колебательными квантами при столкновении двух сферически-симметрично колеблющихся двухатомных молекул, взаимодействие между которыми характеризуется экспоненциальным отталкиванием. [24]

Имеется ряд отличных работ общего характера по полуклассической теории фоторегистрации, к которым может обратиться читатель за альтернативными разъяснениями, а в некоторых случаях и за более детальным обсуждением. [25]

Чтобы связать данную квантовую теорию лазера с полуклассической теорией, рассмотренной в разд. [26]

Иллюстрация типичной формы. [27]

Этот результат аналогичен результату, полученному с помощью полуклассической теории ( разд. Для света, который является взаимно спектрально чистым ( см. разд. [28]

Возможно наиболее важным примером ситуации, которую нельзя описать с помощью полуклассической теории ( рис. 1.4), является спонтанное излучение света. Заметим, что атом, изначально находящийся в возбужденном состоянии, так и останется возбужденным, поскольку, находясь в чистом квантовом состоянии, он не имеет дипольного момента, и, следовательно, никогда не начнет излучать. Эта ситуация соответствует неустойчивому равновесию, и атом остается в возбужденном состоянии в течение долгого, потенциально бесконечного, времени, если не будет флуктуации, запускающих процесс. Кроме того, хорошим примером физической задачи, объяснить которую возможно только учитывая влияние вакуума, является лэмбовский сдвиг. Как уже упоминалось, решение Дирака для атома водорода дает полное вырождение между 225 1 / 2 и 22jPi / 2 уровнями атома водорода. Однако при учете вакуумных флуктуации, как показано в разд. [29]

Было сделано много попыток учесть спонтанное испускание в рамках, по существу, полуклассической теории. Другой подход был применен Джейнсом с коллегами ( Jaynes and Cummings, 1963; Crisp and Jaynes, 1969; Stroud and Jaynes, 1970; Jaynes, 1973), которые показали, что при учете реакции излучения на атом, последний, будучи частично возбужденным, излучает даже тогда, когда электромагнитное поле рассматривается классически. Единственное удовлетворительное рассмотрение взаимодействия атома и света - это то, при котором как атом, так и поле считаются квантованными. [30]

Страницы: 1 2 3 4