Полуклассическая теория

Cтраница 3

Это уравнение движения эквивалентно масштабированному уравнению (18.3.4), которое было получено в рамках полуклассической теории с учетом шума, и где а - безразмерный параметр накачки. [31]

Естественная ширина линий, обусловленная конечным временем жизни возбужденных состояний, не описывается полуклассической теорией излучения. [32]

Для более строгого рассмотрения роли атомной когерентности в лазерной генерации без инверсии, обратимся к полуклассической теории, в которой поле рассматривается классически, и ограничимся линейным анализом проблемы, удерживая члены до второго порядка по константе взаимодействия атома с полем. Уравнение движения для амплитуды поля в данной задаче имеет вид ( см. разд. [33]

На основе разложения поля Е по модам резонатора были выведены уравнения, очень близкие к уравнениям полуклассической теории для многомодового лазера. Их точное или приближенное решение позволяет изучать переходные процессы. При этом выявляются такие качественно новые явления, как возникновение импульсов или хаоса при постоянной интенсивности падающего света. Проведен также подробный квантовомеханиче-ский анализ этих явлений. Но все это выходит за рамки нашей книги. Впрочем, можно отметить, что методы, используемые при таком подходе, либо полностью аналогичны методам, которые мы изложили здесь применительно к лазеру, либо могут рассматриваться как их определенное развитие, как, например, метод одетых мод Луджато и Бенца. [34]

С тех пор теория лазера прошла длинный путь от начальных подходов, использующих уравнения баланса, через полуклассическую теорию до полной квантовой версии. [35]

Если в квантовомеханической теории релаксации члены F 9) ( t) представляют собой операторы, то в полуклассической теории эти величины рассматриваются как классические случайные процессы. [36]

Излучение. конструктивная интерференция индуцированного излучения диполя и падающей волны ( а. поглощение. деструктивная интерференция индуцированного излучения диполя и падающей волны ( б. [37]

В предыдущем разделе мы увидели, насколько проста и интуитивно красива концепция вынужденного излучения и поглощения в рамках полуклассической теории излучения. [38]

Ввиду затруднений, связанных с таким строгим подходом, мы выберем другой путь, а именно изложим так называемую полуклассическую теорию фоторегистрации. Такой подход не требует сложной математики и в большей мере основан на физической интуиции. При этом, как было показано [9.2, 9.3], выводы полуклассической теории полностью согласуются с выводами более строгого квантовомеханического подхода во всех задачах регистрации, основанной на фотоэлектрическом эффекте. Поскольку в преобладающем большинстве задач о регистрации света действительно используется фотоэлектрический эффект, ограничение таким методом регистрации не приведет к большой потере общности. [39]

Таким образом, мы встали перед необходимостью разработки теории лазера, которая была бы полностью квантовой и включала в себя нелинейности, известные из полуклассических теорий. Эта теория, которую я опубликовал в 1964 г., показала, что излучение лазера принципиальным образом отличается от света обычных источников. [40]

Однако оказывается, что если число фотонов в данной моде резонатора намного превышает единицу, то ( усредненные) результаты квантового подхода совпадают с результатами полуклассической теории. [41]

В частности, задача о квантовых биениях дает нам простой пример того, что результаты самосогласованных полностью квантовых вычислений качественно отличаются от результатов, полученных с помощью полуклассической теории с учетом или без учета вакуумных флуктуации. Другим экспериментом, для правильной интерпретации результатов которого необходима квантовая теория излучения, является двух-фотонная интерферометрия и создание перепутанных состояний, соответствующих такой конфигурации. Подробно это явление обсуждается в гл. Дополнительными аргументами в пользу квантования электромагнитного поля являются экспериментальные наблюдения неклассических состояний поля излучения, таких как сжатые состояния, субпуассоновская статистика фотонов и антигруппировка фотонов. [42]

Однако, явление квантовых биений ( Svanberg, 1991) представляет собой простой пример того, что результаты полностью самосогласованного квантового вычисления существенно отличаются от результатов, полученных с помощью полуклассической теории ( ПКТ), даже дополненной понятием вакуумных флуктуации. Это хороший пример задачи, которая в рамках полуклассической теории не может быть объяснена даже качественно, не говоря уже о проведении вычислений. [43]

Как мы показали в предыдущем разделе, возбужденное атомное, состояние может распадаться с излучением фотона в вакуум. Полуклассическая теория не может описать этого эффекта, так как все переходы в ней определяются лишь воздействием внешнего поля. [44]

Хотя чисто полуклассическая теория не объясняет спонтанное излучение, представим последнее следующим образом. [45]

Страницы: 1 2 3 4