Полуэмпирическая теория
Cтраница 2
Несколько более простая полуэмпирическая теория была построена А. С. Мониным ( 1965) для турбулентности в пограничном слое атмосферы. Эта теория основывается на уравнениях Рейнольдса и уравнениях (1.5), причем в последних пренебрегается третьими моментами и принимаются гипотезы А. Н. Колмогорова и формулы типа (2.12) для ряда членов. В результате удается определить все одноточечные вторые моменты пульсаций скорости ветра и температуры ( включая и упоминавшиеся выше горизонтальные компоненты турбулентного потока тепла) и получить ряд допускающих сопоставление с данными наблюдений следствий. [16]
 |
Коэффициенты трения при полностью развитом турбулентном течении в гладких и шероховатых круглых трубах ( Моуди [ Л. 18 ]. Абсолютная шероховатость труб промышленного назначения е, мкм. [17] |
Существует полуэмпирическая теория влияния шероховатости поверхности на гидравлическое сопротивление. [18]
Успех полуэмпирических теорий в значительной степени определяется тем, что они правильно воспроизводят поведение одноцентровых компонент энергии с помощью таких значений одноцентровых параметров, которые определяются из атомных спектров и передают энергию спектроскопических или валентных состояний данного атома. Хуже обстоит дело с двухцентровыми взаимодействиями. [19]
Использование полуэмпирических теорий, в том числе новой теории Прандтля, примененной выше для плоской струи, позволяет получить решение также и для осесимметричной струи-источника. Все данные относятся к равномерному распределению скоростей на срезе сопла. Структура приводимых зависимостей обосновывается теорией, а значения постоянных определены на основе многочисленных опытов. [20]
Использование полуэмпирических теорий, в том числе новой теории Прандтля, примененной выше для плоской струи, позволяет получить решение также и для осесимметричной струи-источника. Отсылая за подробностями к специальным монографиям [1,4], мы ниже приведем основные данные о турбулентных плоских и осесимметричных струях, необходимые для их практического расчета. Все данные относятся к случаю равномерного распределения скоростей на срезе сопла. Структура приводимых зависимостей обосновывается теорией, а значения постоянных определены на основе многочисленных опытов. [21]
В широко используемой полуэмпирической теории функцию А ( у) подбирают по экспериментальным данным, но масштаб длины находится из соображений размерности. [22]
В полуэмпирической теории турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости при больших скоростях исторически наметились два направления. Первое из них, открытое работой Ф. И. Фран-кля и Войшеля2), основывалось на непосредственном переносе в газовую динамику формул полуэмпирических теории Прандтля и Кармана. В работах второго направления использовались переменные Дородницына и предполагалось, что формулы полуэмпирических теорий турбулентности остаются справедливыми, если их составлять в этих неременных. [23]
В полуэмпирической теории турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости при больших скоростях исторически наметились два направления. Первое из них, открытое работой Ф. И. Франкля и В. В. Войшеля г), основывалось на непосредственном переносе в газовую динамику формул полуэмпирических теорий Прандтля и Кармана. [24]
В полуэмпирической теории турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости при больших скоростях исторически наметились два направления. Первое из них, открытое работой Ф. И. Франкля и В. В. Войшеля 2) г основывалось на непосредственном переносе в газовую динамику формул полуэмпирических теорий Прандтля и Кармана. [25]
Аналогичные вышеизложенной полуэмпирические теории структуры стратифицированного пограничного слоя атмосферы, использующие замыкания второго порядка, см., например, в работах Доналдсона ( глава 8 в книге Хогена ( 1973)), Меллора ( 1973), Левеллена и Теске ( 1973), Меллора и Ямады ( 1974), Уингаарда и Котэ ( 1974), Земана и Ламли ( 1982); см. также обзор Земана ( 1981) и приведенную в нем библиографию. [26]
Ниже излагается сравнительно простая полуэмпирическая теория, позволяющая учитывать влияние напряженности и направления магнитного поля на пульсационные составляющие скорости потока, что в свою очередь сказывается на напряжении трения и профиле осредненной скорости. [27]
В большинстве полуэмпирических теорий по замыканию систем дифференциальных уравнений (15.1) - (15.3) используется концепция Я. Бусси-неска, согласно которой потоки импульса и тепла ( субстанции) формально представляются в таком же виде, как молекулярные потоки. Вводимые при этом коэффициенты характеризуют уже не физические свойства жидкости, а статистические свойства пульсационного движения. [28]
При построении полуэмпирических теорий используется изложенная выше идея О. [29]
Дальнейшее содержание полуэмпирической теории сводится к испытанию различных допущений о виде функции А ( г) посредством сопоставления их с экспериментальными данными. [30]
Страницы: 1 2 3 4