Предыдущая теория

Cтраница 1

Предыдущая теория переносится на этот случай со следующими изменениями. [1]

Предыдущая теория легко переносится на двумерный случай. Сохраняются постулаты § 4 с той разницей, что инфинитезимальная скорость Ь ( х) заменяется вектором, а дисперсия а ( х) - матрицей ковариаций. [2]

Предыдущая теория дает новое доказательство теоремы п 232 относительно понижения порядка линейного уравнения без свободного члена порядка п, когда известны р его линейно независимых интегралов. [3]

Предыдущая теория предполагает непрерывность и ди рференцируемость рассматриваемых функций. Могут существовать и другие особые точки, происхождение которых связано с наличием разрывов. [4]

Предыдущая теория относилась к тому случаю, когда распределение температур в стенке акалориметра равномерное, точнее сказать, когда температурный градиент в стенке бесконечно мал по сравнению с градиентами внутри вещества, наполняющего акалориметр. [5]

Предыдущую теорию можно распространить на случай, когда ставится задача изучения многообразия Vp, погруженного в многообразие Vw ( pw), которое в свою очередь погружено в Vn при этом можно изучать его внутренние свойства, его свойства вложения в Vm и его внешние свойства в Vn. Матрица допустимых преобразований будет аналогична матрице (8.3), но единственными членами, отличными от нуля, будут члены, которые расположены в трех квадратах со сторонами р, т-р, п - т симметричных относительно главной диагонали, которая является также их главной диагональю. В тензорах, которые придется ввести, нужно будет различать три сорта индексов вместо двух. [6]

Модель субцепей. [7]

Все предыдущие теории, рассмотренные в этом параграфе, при вычислении рассеяния энергии на трение не учитывают теплового ( микроброунова) движения элементов молекулярной цепи, а также ее деформацию в потоке, по существу, оперируя с абсолютно жесткими макромолекулами, замороженными в конформациях, соответствующих наиболее вероятным конформациям гауссовых цепей. Зимм разработал теорию гидродинамических свойств гауссовых цепных молекул, приняв во внимание их гибкость и микро-броуново движение. [8]

Аппроксимация статической вольт-амперной характеристики щетки по двум участкам. [9]

Две предыдущие теории коммутации в части допущений относительно свойств щеточного контакта представляют собой две крайности. В реальных условиях, как это вытекает из очертания вольт-амперных характеристик щеточного контакта, свойства контакта заключены в промежутке между этими предельными характеристиками. [10]

В предыдущей теории мы предполагали, что ас - № не равно нулю. Если же этот дискриминант равен нулю, то надо выбрать параметры иначе, а именно так, чтобы новое приближенное выражение энергии Т имело дискриминант, не равный нулю. [11]

В предыдущей теории предполагалось, что стенки волновода имеют бесконечную проводимость. При этом потери в волноводе отсутствуют, и волна в нем распространяется без затухания. [12]

Для применения предыдущей теории мы должны потребовать, чтобы эндоморфизм и был самосопряженным. [13]

Для модуля 2 предыдущая теория заменяется несколько более сложной. [14]

Рассмотрим теперь обобщение предыдущей теории, которую можно было бы назвать химической теорией конденсации, на случай каких угодно фазовых превращений 2 А - В. [15]

Страницы: 1 2 3 4