Cтраница 1
Калибровочная теория описывает взаимодействие между калибровочными частицами, называемыми глюонами, и сильно взаимодействующими частицами, называемыми адронами ( такими, как протоны и нейтроны), которые, по-видимому, состоят из ( еще не наблюдавшихся. В сочетании с принципами квантовой механики теория, называемая КХД ( квантовая хромодинамика), объясняет, почему протоны иа очень малых расстояниях ведут себя так, как будто они состоят из точечных объектов, названных партонами. Важнейшая проблема в КХД - объяснить явления, связанные с большими расстояниями, в частности почему мы не наблюдаем кварки и глюоны как физические объекты. Это - так называемая проблема удержания ( конфайнмента) кварков. Газета Нью-Йорк тайме ( 31 августа 1979 г.) сообщила об экспериментах, которые подтверждают кварк-глюон-ную картину КХД. [1]
Калибровочные теории с 1919-го по 1938 - й г. Репринты и отрывки из избранных статей В. [2]
Калибровочная теория йлектрослабого взаимодействия перенормируша: это означает, в частности, что амплитуды слабых и эл. [3]
Рассмотрим теперь калибровочные теории. [4]
В калибровочной теории тождество (3.16) называют тождеством Бьянки. [5]
В калибровочной теории предполагается, что все физические наблюдаемые и ассоциируемые с ними операторы должны быть инвариантны относительно всех калибровочных преобразований. [6]
В калибровочной теории поля ( см. Калибровочные поля) 3, являются генераторами группы внутр. Однако не все они могут характеризовать состояние физ. [7]
Использование калибровочной теории электрослабых взаимодействий для описания слабых взаимодействий лептонов опять может быть основано на использовании борновского приближения, и в этом смысле достаточно последовательно, пример описания такого типа можно найти в последнем параграфе части II этой книги. Эта тема рассмотрена в книгах: J. [8]
Рассмотрите решеточную калибровочную теорию, заменяя Uo произведением реберных переменных для прямоугольников размера 1 х 2 ( в единицах шага решетки), и с действием, представляющим собой сумму по всем таким прямоугольникам. Покажите, что данная двумерная модель не сводится к тривиальному случаю. Убедитесь в том, что двумерная 22-мод елъ имеет фазовый переход. [9]
В калибровочных теориях калибровочная инвариантность является точной при, учете всех взаимодействий. Итак, в квантовой теории появляется новый параметр О, который не зависит от пространственно-временных координат и в этом смысле является новой константой связи. [10]
В калибровочных теориях на некоммутативном R2n с полями материи в присоединенном представлении можно ввести такие поля, что операторы ж будут отсутствовать как в действии, так и в полевых уравнениях; формально от некоммутативных координат можно полностью избавиться. Такая теория будет выглядеть как теория бесконечномерных матричных полей ( матричная модель) в d - мерном пространстве времени с координатами уа; то, что в действительности она описывает поля, распространяющиеся в ( d 2n) - мерном пространстве-времени, будет видно только после решения линеаризованных полевых уравнений. Это замечательное свойство некоммутативных калибровочных теорий служит хорошей иллюстрацией возможности того, что размерность пространства-времени ( а, возможно, и само пространство-время) не имеет абсолютного характера и определяется динамическим путем. [11]
В калибровочных теориях рассматриваются всевозможные переносы сложной группы симметрии вдоль кривых в четырехмерном - про тра стве-времени и исследуются соответствующие кривизны ( силовые поля. [12]
В решеточных калибровочных теориях интегрирование обычно ведется по всем калибровкам. Это приводит к усреднению хиггсовского поля по всем направлениям. Следовательно, хиггсовская фаза теории не имеет локального параметра порядка в том смысле, который мы обсудили в начале данной главы. [13]
В единых калибровочных теориях взаимодействия осуществляются посредством обмена промежуточными векторными бозонами, масса которых возникает из-за спонтанного нарушения симметрии скалярного поля ( см. § 3.3) по аналогии с теорией сверхпроводимости. [14]
В калибровочных теориях более общего типа вра щения в плоскости, изображающие фазовые сдвиги, заменяются более сложными группами симметрии относительно поворотов в многомерных плоскостях. Миллс построили в 1954 г. калибровочную теорию с группой SU ( 2) для описания изоспиновой симметрии двухкомпонентного объекта ( протона и нейтрона) пренебрегая электромагнитными взаимодействиями. [15]