Cтраница 1
Полевая теория следующим образом связывает чувствительность детектирования с протяженностью неионизуемой области в камере детектора. [1]
Полевая теория следующим образом связывает чувствительность детектир. [2]
Полевая теория Виттена для открытых бозонных струн [649] имеет многочисленные аналогии с теорией Янга - Миллса. [3]
Из полевых теорий следует прежде всего отметить нелинейное уравнение Иваненко-Гейзенберга, из которого были получены некоторые качественные результаты, например, была сделана попытка получить спектр масс сильно взаимодействующих частиц. [4]
Из полевых теорий следует прежде всего отметить нелинейное волновое уравнение Иваненко - Гейзенбер-га, из которого были получены некоторые качественные результаты, например, спектр масс сильно взаимодействующих частиц. [5]
Основы ковариантной полевой теории струн были заложены в пионерских работах В. Виттеном [649, 655], японской научной группой из университета г. Киото ( X. Огава) [631, 643, 645, 647] и научной группой из CERN ( А. [6]
Рассмотрим теперь полевую теорию электроноза-хватного детектирования. [7]
Калибровочно-инвариантная OS полевая теория с точки зрения BFV-BRST - квантования ( см. подразд. [8]
В случае полевых теорий переход от выражения типа (5.13) к выражению типа (5.15) не всегда может быть выполнен, и, в частности, так обстоит дело в случае неабелевых калибровочных теорий. [9]
Хотя программа полевой теории и не была осуще ствлена вплоть до наших дней, основные ее физические идеи и методы расчетов все время играли стимулирующую роль. Для успеха полевой теории массы должны быть осуществлены по крайней мере следующие условия. Во-вторых, значение импульса поля, порожденного частицей, должно быть не только конечным, но и находящимся в правильном соотношении с энергией, образуя с последней четырехмерный вектор. В-третьих, теория должна суметь вывести уравнения движения электрона. [10]
Взаимосвязь между квантовой полевой теорией и квантовой теорией струн с учетом взаимодействия будет неоднократно обсуждаться в последующих главах. [11]
Кроме того, полевая теория устанавливает связь чувствительности с разностью подвижности электронов и отрицательных ионов и длиной зоны отрицательного объемного заряда. [12]
Когда после крушения лагранжевой полевой теории были развиты все возможные ( в буквальном смысле слова) подходы к изучению свойств амплитуд рассеяния, выявилась одна общая черта, которая присуща большей части этих подходов: они стремятся выяснить общие аналитические свойства матричных элементов матрицы рассеяния по кинематическим переменным, задающим процесс рассеяния. В аксиоматической формулировке квантовой полевой теории [2] 1) вакуумные средние от произведений полевых операторов оказываются граничными значениями некоторых аналитических функций по импульсам и по скалярным произведениям импульсов; конечно, интересно определить области аналитичности таких функций. В подходе, постулирующем аналитические свойства матричных элементов 5-матрицы [3], также оказывается существенным понимание структуры сингу-лярностей соответствующих аналитических функций. [13]
В соответствии с полевой теорией зависимость сигнала детектора от концентрации анализируемого вещества близка к пропорциональной, если проводимость разряда dl / dU постоянна. В режиме тока насыщения характер этой зависимости должен заметно измениться. Если в чистом газе-носителе педдерживать ток насыщения, то электроноакцепторное вещество уменьшает ток разряда только в том случае, когда образующийся при детектировании объемный заряд отрицательных ионов снижает напряженность поля в биполярной зоне разряда настолько, что выводит разряд из режима насыщения. Поэтому зависимость сигнала детектора от концентрации анализируемого вещества должна иметь при С - - 0 участок нулевой чувствительности, который с увеличением С переходит в область возрастающей чувствительности и затем линейной зависимости сигнал а от концентрации. [14]
В соответствии с полевой теорией зависимость сигнала детектора от концентрации анализируемого вещества близка к пропорциональной, если проводимость разряда dl / dU постоянна. Так как проводимость в общем случае зависит от напряжения, то характер зави-мости сигнала детектора от концентрации анализируемого вещества при переходе от тока проводимости к току насыщения изменяется. В режиме тока проводимости, когда dIJdUconsi, зависимость сигнала от концентрации анализируемого вещества линейна ( пропорциональна) при С - - Смин. В режиме тока насыщения характер этой зависимости должен заметно измениться. Если в чистом газе-носителе педдерживать ток насыщения, то электроноакцепторное вещество уменьшает ток разряда только в том случае, когда образующийся при детектировании объемный заряд отрицательных ионов снижает напряженность поля в биполярной зоне разряда настолько, что выводит разряд ш режима насыщения. Поэтому зависимость сигнала детектора от концентрации анализируемого вещества должна иметь при С - Ч) участок нулевой чувствительности, который с увеличением С переходит в область возрастающей чувствительности и затем линейной зависимости сигнала от концентрации. [15]