Cтраница 2
Современная термодинамика является феноменологической полевой теорией общих закономерностей процессов, протекающих в макроскопических телах и связанных с взаимным превращением теплоты и других форм движения. Она представляет собой обобщение равновесной термодинамики, часто называемой термостатикой, основные принципы которой, известные как первый и второй начала ( законы) термодинамики, заложены в середине XIX в. [16]
Короче говоря, когда полевая теория допускает существование инстантонов с конечным действием, пертурбативное разложение ее функций Грина по степеням а не сходится для любого а. [17]
В § 1 излагается полевая теория сверхпластического состояния, возникающего при установлении когерентной связи между дефектами. Пункт 1.1 основан на использовании понятия потенциального рельефа атомов, которое широко используется при микроскопическом описании диффузии и колебаний атомов в идеальной упругой среде. Мы обобщаем это понятие для описания вязко-упругой среды, где координатная зависимость потенциальной энергии атома становится неоднозначной и вместо одного появляется ансамбль потенциальных рельефов. Он представляется материальным полем, описывающим перестройку потенциального рельефа в результате когерентной связи между дефектами. Поскольку при этом плотность дефектов настолько высока, что становится определяющим их коллективное поведение, а не отличительные признаки, то процесс сверхпластичности представляется единым макроскопическим полем. [18]
Аналогично тому как в полевой теории индекс дираковского оператора является производящей функцией аномалий, в теории струн соответствующей производящей функцией струнных аномалий является индекс оператора Дирака - Рамона ( см. гл. [19]
То же справедливо в полевой теории для каждой моды нулевой частоты, обусловленной непрерывной симметрией. [20]
Подобные ситуации возникают в любой полевой теории, где нелокальные эффекты учитываются в рамках разложений по градиентам. [21]
Ковариантные п калибровочно-пнвариантные формулировки полевых теорий струн и суперструн известны в двух формализмах, которые мы будем обозначать ниже как S / ШККО-формализм и W-формализм по первым буквам фамилий авторов, разработавших основы этих подходов ( см. подразд. В тексте для краткости вместо аббревиатуры S / HIKKO будем иногда использовать просто S. Полевая теория струн и суперструн в калибровке светового конуса [619 - 625] несущественна для понимания этой главы и поэтому не рассматривается ниже. [22]
Наша теория приняла вид классической полевой теории, где квантовые характеристики получают лишь статистическую интерпретацию. При такой интерпретации полевые законы описывают поведение отдельного электрона. На данном этапе нашего исследования мы можем манипулировать дополнительными величинами, соответствующими электромагнитному полю, только при заданном внешнем поле, воздействующем на движение частицы, без учета реакции частицы на поле; мы должны отказаться от наших максвелловских уравнений. Истинные законы, управляющие взаимодействием между электронами и квантами, могут быть получены, по аналогии с гл. II, § 13, только путем применения к системе полевых уравнений процесса квантования, точно так же, как это было выполнено Гейзен-бергом в случае системы классических механических дифференциальных уравнений. [23]
Дуальные амплитуды из взаимодействующей полевой теории струн впервые получены в работе С. [24]
Это обобщение достигается в локальной полевой теории. [25]
Известны два метода построения низкоэнергетической эффективной полевой теории для струн или суперструн по теории возмущений. [26]
Конечно, подобная модификация последовательной полевой теории ядерных сил является неудовлетворительной, хотя и наиболее полной по сравнению с прежними теориями, вводившими раздельно обычные необменные и различные обменные силы. [27]
Оказалось, что в нелинейных классических полевых теориях существуют протяженные решения, известные под названием соли-тонов, представляющие собой стабильные конфигурации с определенной энергией и не обладающие сингулярностями. Могут ли они иметь отношение к физике частиц. Поскольку неабелевы калибровочные теории нелинейны, это представляется правдоподобным. [28]
Как будет показано ниже, полевая теория ядерных сил приводит к определенному виду короткодействующих потенциалов Тг, F2 n V3 вместо их подбора из эмпирических данных, в чем заключается одно из ее коренных преимуществ. [29]
В этом случае благодаря унитаризации полевой теории исходная элементарная частица будет реджезована. Чтобы это произошло, в теории должен образоваться кронекеровский член, который сократит соответствующий член в пропагаторе частицы. AJ - ( / - / о) 1 / 2 и вычеты обращаются в нуль в фн-точках, как это описано в разд. [30]