Полевая теория

Cтраница 3

Во всяком случае, развитие полевой теории ядерных сил и последние эксперименты по рассеянию быстрых нуклеонов позволяют надеяться, что Б недалеком будущем будет установлен закон взаимодействия между двумя любыми нукл еонами, в результате чего под многие полуэмпирические закономерности ядерной физики будет подле ден единый фундамент. [31]

Нашей основной задачей является построение континуальной полевой теории дефектов. Следовательно, здесь мы можем не касаться феноменологии дислокаций и дисклинации в кристаллической решетке и допускаем, что читатель достаточно знаком со всеми основными идеями динамики дефектов. Набарро [20] проводит детальное рассмотрение различных типов дефектов. [32]

В рамках старой теории дуальных моделей полевая теория струн в калибровке светового конуса была предложена в работах С. Киккавы [619, 620] и других авторов. [33]

Чтобы получить ненулевые туннельные эффекты в полевой теории с помощью квазиклассических методов, мы должны найти модели, которые допускают инстантоны с конечным действием. В последующих разделах мы рассмотрим некоторые калибровочные теории, обладающие этим свойством. [34]

Тогда необходимо ввести в определение рассматриваемой квантовой полевой теории ультрафиолетовый параметр обрезания, представляющий собой тот уровень энергий, при котором становятся существенными особенности фундаментальной теории. [35]

Зависимость фонового тока ( а к сигнала ( б электронозахватного детектора от напряжения при различных расстояниях между. [36]

Полученные результаты, удовлетворительно согласующиеся с полевой теорией, имеют практическое значение. [37]

Помимо изложенного выше построения линейной Т.н.п. как локальной полевой теории, существует альтернативный подход, основанный на поисках и использовании вариационных принципов ( по аналогии с вариац. [38]

Как мы видим, эта первая неудача классической полевой теории массы электрона связана с рассмотренным выше нарушением условий выполнимости теоремы Лауэ. Оказывается, что компоненты количества движения и энергии электромагнитного поля не образуют четырехмерного вектора и, следовательно, не могут быть приравнены импульсу и энергии электрона, образующих вектор. [39]

Развитый выше BRST-формализм является исходным пунктом построения вторично-квантованных полевых теорий струн и суперструн в гл. BRST-квантование калибровочных теорий с линейно зависимыми генераторами в лагранжевом подходе рассматривается в гл. [40]

Гупта, Тирринга и Фейнмана, основанный на полевой теории безмассовых частиц со спином 2 в плоском пространстве. [41]

А ( бвнзт 4 /) в OS полевой теории взаимодействующих струн в S / HIKKO-формализме ( см. подразд. [42]

Присутствие гостов в (1.1) необходимо для построения локальной версии полевой теории [628, 629] и является важным элементом формулировки BRST-метода ( см. разд. FP-госты эффективно понижают на два размерность d пространства-времени, что необходимо для соответствия с полевой теорией в калибровке светового конуса. [43]

Аномалии тесно связаны с ультрафиолетовыми ( UV) расходи-мостями локальной полевой теории. Если бы не было С7У - расходи-мостей, можно было бы наивно дифференцировать (1.2) под знаком У-произведения и не было бы никакой аномалии. На самом деле, если в теории есть С / У-расходимости, то необходима прежде их регуляризация. [44]

GS-действия в стандартной форме ( аналогичные проблемы возникают в полевой теории струн [518]) и существенным образом затрудняет квантование теории в лагранжевом формализме из-за бесконечной пирамиды гостов. Важно подчеркнуть, однако, что порядок проводимости не является инвариантным свойством физической теории, а зависит от выбора полей и антиполей. [45]

Страницы: 1 2 3 4