Cтраница 1
Теплоемкость электронного газа в металлах ничтожно мала. [1]
Теплоемкость электронного газа казалось бы должна иметь тот же порядок величины. [2]
Формулу для теплоемкости электронного газа можно получить, если известны зависимости энергии Ферми и полной энергии электронов от температуры. Для нахождения этих зависимостей необходимо знать распределение электронных состояний по энергии, которое является наиболее важной характеристикой электронного. [3]
Поэтому вклад теплоемкости электронного газа в полную теплоемкость тела оказывается малым по сравнению с вкладом от теплового движения атомов. [4]
Таким образом, теплоемкость электронного газа при низких температурах пропорциональна температуре. [5]
В любом случае теплоемкость электронного газа в модели СЭГФ линейно убывает с уменьшением температуры и при комнатных, скажем, температурах составляет величину порядка 10 - 2 от теплоемкости классического электронного газа. Эти результаты качественно согласуются с экспериментом. Однако оказалось, что количественное согласие наблюдается не для всех металлов. Для переходных металлов ( Fe, Mn) предсказываемое теорией значение слишком мало, а для металлов типа Bi и Sb - слишком велико. [6]
Другое важное отличие теплоемкости электронного газа (10.7) заключается в том, что она пропорциональна температуре, в то время как теплоемкость классического газа от температуры не зависит. [7]
Другое важное отличие теплоемкости электронного газа ( 7) заключается в том, что она пропорциональна температуре, в то время как теплоемкость классического газа от температуры не зависит. [8]
В то же время теплоемкость электронного газа практически равна нулю. I была вычислена теплоемкость 1 г-атом элемента в твердом состоянии на основе закона распределения энергии по степеням свободы. Следовательно, теплоемкость электронного газа равна нулю. Таким образом, энергия электронного газа не зависит от температуры. Почему же электроны обладают большой, не зависящей от температуры кинетической энергией даже при очень низких температурах. Какая причина заставляет их двигаться. [9]
Следует ожидать, что теплоемкость электронного газа будет составлять именно такую часть от ее классического значения - это и наблюдается в металле при нормальных температурах. [10]
Достаточно точное выражение для теплоемкости электронного газа в металле можно получить, опираясь на следующие два предположения: 1) возбуждаться ( черпать энергию) могут лишь те электроны, энергетические уровни которых лежат внутри слоя шириной koT вблизи уровня Ферми; все прочие электроны не принимают участия в поглощении тепловой энергии; 2) способные к возбуждению электроны ведут себя так же, как простой газ частиц с тепловой энергией 3 / 2 k0T каждая. [11]
Таким - образом, теплоемкость электронного газа при низких температурах пропорциональна температуре. [12]
Этим объясняются сильные отклонения теплоемкости электронного газа от требований теории Лоренца - Друде для металлов. [13]
Определить температуру, при которой теплоемкость электронного газа будет равна теплоемкости кристаллической решетки лития. [14]
Но эксперименты показывают, что дополнительная теплоемкость электронного газа в металле очень мала и пропорциональна абсолютной тем-лературе. Плотность разрешенных состояний описывается формулой (3.24), если потенциальная энергия электрона внутри металла не меняется. [15]