Теплоемкость - электронный газ
Cтраница 2
Мы видим, что энтропия и теплоемкость электронного газа стремятся к нулю при Т - 0 в согласии с теоремой Нернста. [16]
Таким образом, при обычных температурах теплоемкость электронного газа составляет лишь несколько процентов от теплоемкости одноатомного газа в классической кинетической теории. При Т В теплоемкость решетки меняется пропорционально Г3 и при достаточно низких температурах делается меньше теплоемкости электронного газа. [17]
Мы видим, что энтропия и теплоемкость электронного газа стремятся к нулю при Т - 0 в согласии с теоремой Нернста. [18]
С 3Nk, что означает, что теплоемкость электронного газа равна нулю. [19]
Определить температуру Т, при н которой теплоемкость электронного газа будет равна теплоемкости кристаллической решетки лития. [20]
 |
Условный график распределений. 1 - Ферми, 2 - Бозе и 3 - Больцмана. [21] |
Нетрудно видеть, что при Т - 0 теплоемкость электронного газа стремится к нулю. [22]
Теплоемкость металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Следовательно, наличие электронов проводимости практически не сказывается на значении теплоемкости, что не объясняется классической электронной теорией. [23]
Теплоемкость металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Согласно закону Дюлонга и Пти ( см. § 73), теплоемкость одноатомного кристалла равна ЗЛ. Учтем, что теплоемкость одноатомного электронного газа равна 3 / 2 / J. Следовательно, наличие электронов проводимости практически не сказывается на значении теплоемкости, что не объясняется классической электронной теорией. [24]
Теплоемкость металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Согласно закону Д юлон га и Пти ( см. § 73), теплоемкость одноатомного кристалла равна ЗА. Следовательно, наличие электронов проводимости практически не сказывается на значении теплоемкости, что не объясняется классической электронной теорией. [25]
Теплоемкость всего металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Однако опыт показывает, что она равна приблизительно 3R, т.е. для металлов, так же как и для диэлектрических кристаллов, хорошо выполняется закон Дюлонга и Пти. Таким образом, наличие электронов проводимости практически не сказывается на теплоемкости, что непонятно с точки зрения классической электронной теории. [26]
Теплоемкость всего металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Поэтому следовало бы ожидать, что атомная теплоемкость металлов будет близка к 9 ккал / град. Таким образом, наличие электронов проводимости практически не сказывается на величине теплоемкости, что непонятно с точки зрения классической электронной теории. [27]
Теплоемкость всего металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Поэтому следовало бы ожидать, что атомная теплоемкость металлов будет близка к 9 кал ] град. Таким образом, наличие электронов проводимости практически не сказывается на величине теплоемкости, что непонятно с точки зрения классической электронной теории. [28]
N - № A и kNA 2 кал / К-моль) теплоемкости электронного газа в металлах при комнатной температуре ( Г300 К) получаем величину Cv 0 05 кал / моль, которая почти в 100 раз меньше молярной теплоемкости классического одноатомного идеального газа. [29]
Следует отметить, что коэффициент пропорциональности у мал, поэтому величина теплоемкости электронного газа мала по сравнению с теплоемкостью атомной решетки. [30]
Страницы: 1 2 3 4