Электронная теплоемкость
Cтраница 1
Электронная теплоемкость Су с ростом темп-ры становится пропорц. [2]
Вклад электронной теплоемкости необходимо также учитывать при рассмотрении структуры элементов, расположенных в начале лантанидного и актинидного рядов, у которых энергии уровней ns, ( п - l) d и ( п - 2) / почти одинаковы. Однако из-за сложности электронной структуры указанных элементов количественные расчеты энергии пока не проведены. Кисслинг [2] высказал предположение, что тенденция к образованию структур с различной последовательностью чередования плотноупакованных плоскостей, наблюдаемая у редкоземельных элементов, может быть связана с проявлением поляризационных сил, возникающих за счет взаимодействия между незаполненными 4 / - уровнями. С понижением температуры влияние этих сил уменьшается, в результате чего у редкоземельных элементов возможно образование более характерных для металлов структур. В противоположность редкоземельным элементам у актинидов при высоких температурах образуются типичные металлические структуры, но наличие сложных структур при низких температурах указывает на то, что при этом характер связи между атомами не является чисто металлическим. Такой переход от металлического типа связи к более ковалентному при понижении температуры наблюдается также у марганца и олова. Плутоний может служить наиболее яркой иллюстрацией этого, так как он имеет шесть различных модификаций. Однако, несмотря на отмеченную выше закономерность, связанную с усилением металлических свойств актинидов при повышении температуры, у б - и б - модификаций плутония, построенных на базе кубической гранецентрированной решетки, наблюдается наличие отрицательного коэффициента термического расширения, а также высокого удельного электросопротивления. Кроме того, при переходе от менее металлических к более металлическим модификациям плутония наблюдается заметное изменение атомного объема и соответственно плотности. [3]
Вклад электронной теплоемкости необходимо также учитывать при рассмотрении структуры элементов, расположенных в начале лантанидного и актинидного рядов; у которых энергии уровней ns, ( п - i) d и ( п - 2) / почти одинаковы. Однако из-за сложности электронной структуры указанных элементов количественные расчеты энергии пока не проведены. Кисслинг [2] высказал предположение, что тенденция к образованию структур с различной последовательностью чередования плотноупакованных плоскостей, наблюдаемая у редкоземельных элементов, может быть связана с проявлением поляризационных сил, возникающих за счет взаимодействия между незаполненными 4 / - уровнями. С понижением температуры влияние этих сил уменьшается, в результате чего у редкоземельных элементов возможно образование более характерных для металлов структур. В противоположность редкоземельным элементам у актинидов при высоких температурах образуются типичные металлические структуры, но наличие сложных структур при низких температурах указывает на то, что при этом характер связи между атомами не является чисто металлическим. Такой переход от металлического типа связи к более ковалентному при понижении температуры наблюдается также у марганца и олова. Плутоний может служить наиболее яркой иллюстрацией этого, так как он имеет шесть различных модификаций. Однако, несмотря на отмеченную выше закономерность, связанную с усилением металлических свойств актинидов при повышении температуры, у б - и б - модификаций плутония, построенных на базе кубической гранецентрированной решетки, наблюдается наличие отрицательного коэффициента термического расширения, а также высокого удельного электросопротивления. Кроме того, при переходе от менее металлических к более металлическим модификациям плутония наблюдается заметное изменение атомного объема и соответственно плотности. [4]
В электронную теплоемкость у ( рис. 24) вносят вклад только-коллективизированные й - 5-электроны. [5]
Оценить удельную электронную теплоемкость ( на единицу массы) для лития и натрия, предполагая, что валентные электроны в обоих случаях можно рассматривать как свободные. [6]
Для металлов электронная теплоемкость пропорциональна температуре, в то время как для неметаллического кристалла она постоянна. [7]
В металлах электронная теплоемкость пропорциональна Т, и при достаточно низких температурах главную роль играет именно она. [8]
Относительная величина электронной теплоемкости ( по сравнению с теплоемкостью решетки) сильно зависит от температуры. К) электронная теплоемкость больше теплоемкости решетки, а при высоких - значительно меньше. При достаточно высоких температурах Се вновь может стать весьма значительной, так как теплоемкость решетки, достигнув 25 Дж / ( моль - К), при дальнейшем повышении температуры ( выше температуры Дебая) уже не увеличивается. [9]
 |
Электронная теплоемкость газообразного урана сал, кал / моль. [10] |
Подобные расчеты электронной теплоемкости были проведены нами для первого иона урана U ( см. табл. 3), причем в качестве опорного элемента при использовании метода соответственных температур был взят уран. [11]
 |
И. чотермы теплоемкости карбида ванадия. [12] |
Принимая, что электронная теплоемкость является линейной функцией температуры до 3000 К, мы по уравнению ( 7) рассчитали теплоемкость VC0 8e в интервале от 100 до ЗООО К. На рисунке видно, что рассчитанная кривая хорошо усредняет ( в особенности при низких и высоких температурах) экспериментальные значения теплоемкости, полученные в различных работах. [13]
С Т - электронная теплоемкость, v - скорость электронов энергии Ферми ( здесь предполагается изотропность), а 1 ш - эффективный средний свободный пробег электронов. [14]
При высоких температурах электронная теплоемкость ср мала в сравнении с теплоемкостью решеток, подчиняющейся закону Де-бая или Сироты - Тарасова. При малых Т теплоемкость решетки убывает быстрее, чем ср9 и отклонения от закона Дебая становятся заметными. Это позволяет определить значение коэффициента т при Т в ( 74 10) со значительной точностью. Однако движение электронов в кристалле металла под влиянием их взаимодействий с ионами металла отличается от движения свободных электронов. [15]
Страницы: 1 2 3 4