Электронная теплоемкость

Cтраница 3

Последнее значение В0 довольно неопределенно вследствие очень большой электронной теплоемкости. Хотя обычно при определении в не следует комбинировать данные для водородных и гелиевых температур, однако в этом случае первую величину Н0 следует считать более предпочтительной. [31]

Последнее значение fctfl довольно неопределенно вследствие очень большой электронной теплоемкости. Хотя обычно при определении в не следует комбинировать данные для водородных и гелиевых температур, однако в этом случае первую величину Н () следует считать более предпочтительной. [32]

Поэтому, если температура достаточно низка, электронная теплоемкость начинает преобладать и может быть измерена. Как видно из (6.26), зная теплоемкость, можно определить и число электронов на атом. [33]

Однако поскольку при температуре около 1300 С электронная теплоемкость а-железа становится больше электронной теплоемкости у-железа, то по достижении 1400 С происходит обратный переход к структуре объемноцентрированного куба. [34]

Однако поскольку при температуре около 1300 С электронная теплоемкость а-железа становится боиъш 2 Р9 ШШ - кости f железа, то по достижении 1400 С происходят. [35]

Рассматривается теория коллективизированных электронов и приложения к электронной теплоемкости. [36]

Однако экспериментальные исследования показали, что значения удельной электронной теплоемкости металла значительно меньше. [37]

Изменение удельного.| Зависимость электронной теплоемкости металлов от температуры в сверхпроводящем Cs и нормальном С состояниях. [38]

Переход металлов в состояние сверхпроводимости сопровождается скачкообразным уменьшением электронной теплоемкости ( рис. 52): последнее указывает на то, что свободные электроны перестают взаимодействовать с решеткой и участвовать в переносе тепла. [39]

В этой статье впервые приведена формула Зоммерфельда для электронной теплоемкости. [40]

Наличие энергетической щели приводит к экспоненциальной температурной зависимости электронной теплоемкости в сверхпроводящем состоянии, пороговому потенциалу в туннельном переходе электрона и, что наиболее важно, созданию незатухающего тока. [41]

Современная квантовая теория [1-3] объясняет эти факты существованием электронной теплоемкости, которая, по расчетам, пропорциональна температуре. Вблизи абсолютного нуля температуры функция Дебая становится малой по сравнению с электронной теплоемкостью, поэтому теплоемкость тела в этой области температур описывается линейным членом. [42]

Плотность состояний, определенная по экспериментальным данным для электронной теплоемкости ( работу Глэдстоуна, Иенсена и Шриффера. [43]

При обсуждении простых металлов мы уже отмечали, что удельная электронная теплоемкость при низких температурах зависит от температуры линейно и пропорциональна плотности состояний на уровне Ферми. Плотности состояний, полученные из удельной теплоемкости, изображены на рис. 20.9, и сходство между ними очевидно. [44]

Результаты исследования температурных зависимостей удельной теплоемкости позволили определить коэффициенты электронной теплоемкости у, изучить их изменение с изменением состава, а также рассмотреть температурные зависимости характеристических температур Дебая, то есть получить надежную информацию об электронном и фононном спектрах исследованных препаратов. [45]

Страницы: 1 2 3 4