Линейная термодинамика
Cтраница 2
Рассмотреть причину появления эффектов Зеебека, Пельтье и Томсона в неоднородных проводниках с помощью методов феноменологической линейной термодинамики. [16]
Для того чтобы провести анализ нелинейных соотношений между потоком переноса и градиентом концентрации недостаточно аппарата линейной термодинамики необратимых процессов и необходимо воспользоваться одним из более общих подходов. Достаточно универсальным методом является использование экстремальных принципов термодинамики необратимых процессов. [17]
Основной вывод, который можно сделать из условия (7.71), состоит в том, что в линейной термодинамике при фиксированных граничных условиях и в отсутствие инерциальных эффектов неустойчивость возникнуть не может. Это заключение лежит в основе обобщения термодинамики необратимых процессов на нелинейную область. [18]
Для справедливости данного заключения необходимо также допустить, что состояние системы находится вблизи равновесия и соответствует области линейной термодинамики. Последнее является достаточно серьезным ограничением для анализа метаболических процессов. [19]
В первой области, где скорость производства энтропии обеспечивается хаотическим поведением частиц, составляющих систему, поведение термодинамической системы описывается линейной термодинамикой. Во второй области, в которой существуют диссипативные структуры, и производство энтропии обеспечивается макроскопическими процессами, поведение системы уже описывается нелинейной термодинамикой. Такой переход от одного режима производства энтропии к другому имеет место, например, при смене ламинарного движения на турбулентное или при образовании конвективных ячеек Бенара в жидкости в случае увеличения градиента температуры. [21]
В первой области, где скорость производства энтропии обеспечивается хаотическим поведением частиц, составляющих систему, поведение термодинамической системы описывается линейной термодинамикой. Такой переход от одного режима производства энтропии к другому имеет место, например, при смене ламинарного движения на турбулентное или при образовании конвективных ячеек Бенара в жидкости в случае увеличения градиента температуры. [23]
Является мерой разу-порядоченности внутренней структуры. Важным разделом линейной термодинамики необратимых процессов является вычисление скорости возрастания энтропии. [24]
Рассмотренное линейное по / т приближение будет, как видно из (28.36), линейным и по ат. Оно называется приближением линейной термодинамики. [25]
Это частный случай очень общего результата, который будет получен в разд. В области применимости линейной термодинамики необратимых процессов условия устойчивости всегда выполняются. [26]
Пригожиным [3], отражает инерционные свойства неравновесных систем: когда заданные граничные условия не позволяют достичь термодинамического равновесия, система останавливается в состоянии с минимальной диссипацией. Она была доказана для области линейной термодинамики. Стационарное слабонеравновесное состояние открытой системы, в которой происходит необратимый процесс, характеризуется тем, что скорость возникновения энтропии имеет минимальное значение при данных внешних условиях, препятствующих достижению системой равновесного состояния. [27]
Теорема о минимуме производства энтропии, доказанная Гленс-дорфом и Пригожиным [5], отражает инерционные свойства неравновесных систем: когда заданные граничные условия не позволяют достичь термодинамического равновесия, система останавливается в состоянии с минимальной диссипацией. Она была доказана для области линейной термодинамики. [28]
Процессы развития организмов, а также периодические биологические процессы имеют нелинейный характер. Соответственно они не могут рассматриваться на основе линейной термодинамики. Содержание нелинейной термодинамики сводится к нахождению общих условий устойчивости и неустойчивости состояний, далеких от равновесия. [29]
В случаях открытых систем следует четко различать два типа поведения. Поведение системы, близкой к равновесию, описывается в рамках линейной термодинамики ( гл. [30]
Страницы: 1 2 3 4