Диаграммная техника

Cтраница 1

Диаграммная техника для вычисления, корреляционных функций позволяет рассматривать различные процессы, например перескоки, индуцированные плазмонами. [1]

Диаграммная техника должна дать возможность выразить гриновскую функцию системы взаимодействующих частиц через функции идеального газа. При этом, однако, автоматически возникает необходимость во введении наряду с G еще и других функций. С целью не разбивать дальнейшее изложение, дадим сразу же определение этих функций и выясним некоторые их свойства. [2]

Диаграммная техника, выражающая точный пропагатор Q в виде ряда по е2, строится путем перехода от гейзенберговского представления к представлению Фарри - в точности так, как мы производили ранее переход к представлению взаимодействия. [3]

Диаграммная техника, выражающая точный пропагатор в виде ряда по е2, строится путем перехода от гейзенберговского представления к представлению Фарри - в точности так, как мы производили ранее переход к представлению взаимодействия. [4]

Диаграммная техника для вычисления температурной функции Грина Q строится подобно тому, как это делалось в § 12, 13 для временной функции G. Тот факт, что определение мацу-баровских - - операторов (37.1) отличается от определения гейзенберговских операторов лишь формальной заменой it - т, позволяет во многом воспользоваться прямой аналогией. [5]

Петлевые графики различных порядков. [6]

Диаграммная техника, соответствующая гамильтониану (6.15), содержит бесконечное количество различных вершин. [7]

Диаграммная техника позволяет получить простую физическую картину эффектов, обусловливающих электронную корреляцию. Всякая диаграмма представляет собой схему, с помощью которой можно получить соответствующее алгебраическое выражение. Существует целый ряд различных способов записи диаграмм. Мы воспользуемся здесь сначала способом Брандова [62], а затем обсудим его взаимосвязь с другими широко используемыми способами. [8]

Диаграммная техника должна дать возможность выразить гри-новскую функцию системы взаимодействующих частиц через функции идеального газа. При этом, однако, автоматически возникает необходимость во введении наряду с G еще и других функций. С целью не разбивать дальнейшее изложение, дадим сразу же определение этих функций и выясним некоторые их свойства. [9]

Диаграммная техника оказыва-ется особенно эффективной для упомянутого выше сум-мирования наиболее расходящихся членов ряда теории возмущений. Суммирование расходимостей в этом случае сводится к имеющему наглядный физ. [10]

Диаграммная техника, описанная в гл. Следовательно, для того чтобы он входил в теорию через комбинацию (20.5.2), необходимо использовать диаграммы типа изображенной на фиг. [11]

Описанная диаграммная техника без труда обобщается на другие модели теории поля. [12]

Всякая диаграммная техника основана на выделении из гамильтониана системы оператора взаимодействия: Н Щ V, где HQ - гамильтониан системы невзаимодействующих частиц. [13]

Всякая диаграммная техника основана на выделении из гамильтониана системы оператора взаимодействия: ННй - - У, где Я0 - гамильтониан системы невзаимодействующих частиц. [14]

Поэтому фейнмановская диаграммная техника ( см. Фейнмана диаграммы), возникающая при построении теории возмущений для матрицы рассеяния, содержит дополнит, элементы. Фаддеева - Попова духов) и конечного числа вершин, описывающих локальное взаимодействие этих полей с полями Янга - Миллса. [15]

Страницы: 1 2 3 4