Рассматриваемое течение

Cтраница 1

Рассматриваемое течение представляет собой двумерное безвихревое циклическое движение жидкости. [1]

Рассматриваемое течение обладает осевой симметрией, поэтому достаточно изучить картину течения в одной половине канала. [2]

Рассматриваемое течение извне к центру решетки невозможно физически, так как оно не может быть однолистным за решеткой. Наконец, струйное течение с замкнутой застойной зоной ( см. рис. 49, г), по существу, не отличается от сплошного. [3]

Все рассматриваемые течения обладают свойствами, характерными для пограничного слоя, а именно: линейные размеры поперечных сечений рассматриваемых потоков малы по сравнению с протяженностью в продольном направлении; скорость поперек потока изменяется значительно интенсивнее, чем вдоль потока. [4]

Характер рассматриваемого течения таков, что его комплексный потенциал должен быть многозначной функцией. [5]

Особенностью рассматриваемого течения является наличие максимумов теплового потока в сужающейся части сопла ( на критической линии) и в области горла. Область повышенного теплового потока вблизи критической линии имеет незначительную дли - НУ ( Q - ж 1 / 4) и существенного влияния на характеристики сопла, вероятно, не оказывает. Тепловой поток перед горлом сопла при наличии критической линии почти в 2 раза превышает тепловой поток для рассмотренных ранее вариантов течения ( рис. 1), что связано с уменьшением толщины пограничного слоя. Охлаждение стенки вызывает существенное снижение продольной составляющей напряжения трения для варианта № 4 из-за изменения профиля скорости. [6]

Для рассматриваемого течения имеет место теорема обратимости, утверждающая, что на пластинку произвольной формы в прямом и обратном потоках падают один и тот же нормальный импульс, энергия и число частиц и противоположный по знаку тангенциальный импульс. [7]

Для рассматриваемых течений выбор подходящей системы отсчета не представляет труда. Аналогичным образом при рассмотрении плазменных колебаний обычно используется система отсчета, в которой в среднем покоится основная масса заряженных частиц, создающих коллективную степень свободы. [8]

Для рассматриваемого течения гидродинамической струи в приближении пограничного слоя эффекты диффузии частиц заряженного компонента и влияние на течение электростатического самосогласованного поля малы в направлении х, но заметны в направлении г. Поток частиц заряженного компонента складывается из диффузионного потока и потока JPE, вызываемого электростатическим самосогласованным полем. Обозначим плотность основной газовой фазы суспензии струи и заряженного компонента через р и рр соответственно, причем для рассматриваемой здесь разреженной суспензии р рр. [9]

В рассматриваемом течении каждый жидкий конус 0 const жестко вращается относительно своей оси с угловой скоростью Q ( 8, t), следовательно, поверхности 9 const являются поверхностями сдвига, а сферы г - const - материальными поверхностями, ортогональными к поверхностям сдвига. [10]

В рассматриваемом течении существуют две критические точки с нулевой скоростью. [11]

Так как рассматриваемое течение установившееся [ свойство ( 2) ], то можно считать, что тело остается неподвижным, а жидкость обтекает это тело. [12]

Обтекание цилиндра с циркуляцией. [13]

Наложим на рассматриваемое течение дополнительно поток от вихря, расположенного в центре круга. Скорость в любой точке пространства может быть определена как сумма скоростей обоих потоков. [14]

Следовательно, рассматриваемое течение обладает скоростью vx ( vyQ) i которая по линейному закону меняется вдоль оси у. [15]

Страницы: 1 2 3 4