Рассматриваемое течение

Cтраница 3

Теорема Рэлея в рассматриваемом течении с изломом на профиле скорости имеет наглядную интерпретацию. Как известно, резонансное взаимодействие стремится выровнять скорость течения в окрестности резонансной точки, сделав ее равной фазовой скорости колебаний. Эта тенденция проявляется особенно отчетливо для колебаний конечной амплитуды, при анализе которых необходимо учитывать нелинейные эффекты. Поэтому слои жидкости, обгоняющие колебания, замедляются, отдавая энергию колебаниям, а слои, отстающие от колебаний, ускоряются. Сравним число частиц ( массу жидкости), которые отдают энергию колебаниям с числом частиц, получающих ее от колебаний. [31]

Это означает, что рассматриваемые течения подобны. [32]

Следует ожидать, что рассматриваемое течение при больших скоростях обнаружит неустойчивость гидродинамического типа, связанную с взаимодействием встречных потоков. В то же время наличие вертикальной разности температур в слоях неустойчивой стратификации ( эта разность пропорциональна А2) может привести к возникновению неустойчивости рэлеевского типа. [33]

Предположим далее, что рассматриваемое течение описывается двумерными уравнениями движения. [34]

Если предположить, что рассматриваемое течение является одномерным, то несимметричные двумерные схемы для этого случая вырождаются в соответствующие одномерные полностью консервативные схемы. [35]

Посмотрим, может ли рассматриваемое течение иметь свободную поверхность. [36]

В целом гидродинамический кризис рассматриваемого течения обусловлен взаимодействием двух разных механизмов. На кривой 1 ( по крайней мере на ее начальном участке) неустойчивость имеет невязкую природу и связана с наличием точки перегиба на профиле скорости основного течения. Ветвь 2 может быть отождествлена с вязким механизмом неустойчивости типа волн Толмина - Шлихтинга. [37]

Таким образом, в рассматриваемом течении происходит только скашивание углов и это течение называется простым сдвигом. [38]

Схема волн. [39]

Заметим, что в рассматриваемом течении инвариант Римана а / ( у - 1) - Ui / 2 для приходящей волны постоянен и равен нулю. [40]

Таким образом, в рассматриваемом течении происходит только скашивание углов, и это течение называется простым сдвигом. [41]

Таким образом, в рассматриваемом течении характеристики первого семейства являются прямыми линиями, причем вдоль каждой из них все газодинамические величины постоянны. [42]

Истечение из ся, очевидно, на свободной поверхности жидкос-открытого сосуда ти А, уровень которой по мере вытекания жид. [43]

Предположим для простоты, что рассматриваемое течение - установившееся. [44]

Полная система уравнений, описывающая рассматриваемые течения, включает уравнения гидродинамики, термодинамические соотношения, кинетические моментные уравнения и уравнения электродинамики. Указана процедура ее обобщения на турбулентное движение среды, включающая введение дополнительных диффузионных членов и осреднение скоростей гомогенной и электрической нуклеации в турбулентном потоке. [45]

Страницы: 1 2 3 4