Cтраница 2
Геометрия множества критических точек показана на рис. 14.18. ( Заметим, что множество Максвелла точек скачка в теории Ландау имеет лишь параболическое касание с линией точек фазового перехода второго рода, а не продолжает ее гладко, как иногда рисуют. [16]
Действие нелинейной муфты двоякое: она практически ограничивает амплитуду значением, которое получается в точке скачка d, и сдвигает положение максимума от а к cd ( фиг. [17]
МГц), то он устраняется вращением кулачка ( вместе с осью) до перехода через точку скачка. После этой регулировки кулачок закрепляется и вторично проверяется плавность хода указателя настройки и изменение управляющего напряжения. В случае необходимости регулировка повторяется но вышеизложенной методике. [18]
Пусть процесс X - Xt, t 0 меняет свое значение на значение противоположного знака в точках скачков пуассоновского процесса. [19]
Совпадение внутреннего и внешнего следа имеет место, так как и еТРУ в G и поэтому не имеет точек скачка. [20]
Исследование частичных сумм состоит в сравнении их значений для различных п со значениями функции на концах отрезка, в точке скачка и в точке непрерывности. [21]
Проверьте, что эта скорость R ( Д) является ступенчатой функцией, и если только Д не является точкой скачка, то альтернативное определение скорости при уровне искажения Д, индуцируемое средним критерием точности ( d, Д), приводит к тому же самому результату. [22]
Чтобы обеспечить единственность решения, мы налагаем энтропийное условие, которое для кусочно-непрерывных решений состоит в том, что возмущения, возникающие вблизи точки скачка, всегда достигают этой точки. [23]
При наличии скачка напряжения около крайнего положения указателя необходимо освободить ось потенциометра ( отвернуть стопорный винт) и отверткой повернуть ее против часовой стрелки до перехода через точку скачка. После лчго ось потенциометра закрепляется стопорным винтом. [24]
Отметим, что так как а ( Я) - неубывающая функция, а ввиду ( 69) она ограничена на каждом конечном интервале, то число ее точек скачков не более, чем счетно. [25]
Отметим, что так как сг ( Я) - неубывающая функция, а ввиду ( 69) она ограничена на каждом конечном интервале, то число ее точек скачков не более, чем счетно. [26]
Если рассмотреть замкнутый интервал с концами ( оМ, то из ( S) вытекает, что X, ( со) принадлежит этому интервалу, поэтому t является точкой скачка. [27]
Докажем, что вещественное число Я является собственной частотой унитарного оператора U ( соответственно непрерывной группы унитарных операторов Us) в том и только том случае, если Я есть точка скачка разложения единицы. [28]
С другой стороны, из теоремы 8 и общих замечаний, помещенных в начале рубрики 3, следует, что в рассматриваемом случае каждая каноническая функция a G Vu есть чистая функция скачков, точки скачков которой сгущаются только на бесконечности; при этом точки скачков двух различных канонических функций a G Vu строго между собой перемежаются, а точки скачков всех возможных канонических функций заполняют всю действительную ось. [29]
Функция f ( z), заданная на открытом множестве G и локально принадлежащая пространству BV ( G), называется разрывной аналитической функцией па множестве G, если она является аналитической функцией вне множества точек скачка. [30]