Звуковая точка

Cтраница 2

Таким образом, в зоне химической реакции начальный радиус кривизны линии тока в звуковой точке на поверхности заряда ВВ не превосходит длины зоны химической реакции. [16]

Таким образом, в зоне химической реакции начальный радиус кривизны линии тока в звуковой точке на поверхности заряда В В по порядку величины не превосходит длины зоны химической реакции. [17]

Известно, что в политропных средах максимально отклоняющийся поток - дозвуковой, то есть звуковая точка (, р на ударной поляре, в которой q и, лежит ниже точки ( 0т, рт) максимального поворота потока. [18]

Итак, рассматривается плоское течение идеального газа за отошедшей ударной волной, обладающее в некоторой окрестности звуковой точки О на контуре профиля свойствами непрерывности вектора скорости и его первых производных. [19]

Формы ударных волн, звуковых линий и ( пунктир лределыные характеристики при обтекадии. [20]

Эта область справа ограничена предельной характеристикой, ( характеристической поверхностью в трехмерном течении), выходящей из звуковой точки ( линии), или близкой к ней, на теле. В зависимости от формы тела и условий обтекания эта характеристика может принадлежать к первому ( тело типа торца) или второму ( сфера) семейству. [21]

Так, при обтекании профиля сложной формы могут оказаться правдоподобными совершенно различные конфигурации М - области, характеризуемые положениями звуковых точек на профиле. Более того, вполне возможно образование внутри М - области сверхзвуковых подобластей, что приводит к необходимости рассмотрения задачи на многолистной римановой поверхности в плоскости годографа. Таким образом, прямая задача обтекания профиля чрезвычайно сложна даже при указанном упрощенном подходе. Существенное упрощение получается при исследовании задачи методами теории возмущений, когда рассматривается класс решений, близких к некоторому известному решению; в плоскости годографа формулируется линейная краевая задача в области, определяемой заданным решением. [22]

Из того обстоятельства, что вниз по потоку от звуковой линии течение сверхзвуковое, следует, что в некоторой окрестности звуковой точки F на ударной волне функция 8 ( ф ] - невозрастающая. [23]

Таким образом, увеличение затупления передней части тела приводит к тому, что в формуле ( 1) кривизна тела в звуковой точке преобладает над вихревым членом в более широком диапазоне чисел MOO набегающего потока. Это глобальное свойство решения в М - области, имеет простое, хотя и не очень строгое объяснение. [24]

Покажем, что если звуковая линия в точке О является гладкой кривой с монотонно поворачивающейся вдоль дуги касательной, то она в этой точке ортогональна вектору скорости в звуковой точке ( при начале разгона) и обращена выпуклостью в сторону области дозвуковых скоростей. [25]

Оценка величины cos ( i 9) в дозвуковой области течения для типичных высокоплотных ВВ показывает, что она уменьшается от 1 на оси симметрии примерно до 0 5 в звуковой точке. [26]

На ударной поляре, связывающей угол поворота потока в в ударной волне с давлением р, существуют две особенные точки: 1) точка максимального разворота потока Отах, 2) звуковая точка, в которой скорость потока относительно фронта равна местной скорости звука: и с. Для ударных волн в конденсированных В В, во фронте которых не происходит разложения ВВ, во всех практически важных случаях звуковая точка располагается на слабой ветви ударной поляры ( гл. [27]

Сингулярность этой задачи определена наличием двух сингулярных компонент, одна из которых определяет наличие единичного скачка ф вдоль разреза, проведенного произвольным образом из точки ( А, [ З) до границы области определения, а другая - разрывом граничного условия в звуковой точке. Если выделить из решения первую сингулярность, то получится обобщенная задача Дирихле, изученная ранее. [28]

Эти точки в дальнейшем используются для нахождения численного потока. Добавление численной вязкости вблизи звуковых точек помогает получить решение задачи, которое согласуется с условием Олейник, и тем самым избежать появления ударных волн разрежения. [29]

В случае, когда кривизна ударной волны в звуковой точке обращается в бесконечность, главный член течения вблизи этой точки будет таким же, как и в плоском потоке. При нулевой кривизне ударной волны звуковая линия касается ударной волны в звуковой точке. [30]

Страницы: 1 2 3 4