Cтраница 4
Этим режимам, экспериментально исследованным в [3], присвоены в [3] номера 81, 82 и 84 соответственно. Найденные отсюда числа Маха набегающего на тройную точку потока MQ 1.72, 1.72 и 1.84. На рис. 6 изображены части сердцевидных кривых, построенных для приведенных значений MQ, и аналогичные кривые для чисел Маха MI сверзвукового потока, получающегося в той же точке при перечисленных сочетаниях углов и чисел Маха. На рис. 6, а и б на вторых сердцевидных кривых изображены звуковые точки и выходящие из них отрезки кривых, описывающих центрированные волны разрежения. [46]
В случае, когда М М0 ( / с) будем предполагать, что на отрезке звуковой линии между ударной волной и точкой А не содержится точек К, а также точек L, в которых меняет знак кривизна линии тока. В этом случае, как показано в гл. Это означает, что при MOO М0 ( / с) угол / ЗА будет меньше угла наклона вектора скорости в звуковой точке на ударной поляре. [47]
Следовательно, при и 0 трехчлен положителен и д % С2, то есть течение в точке ( 0т, рт) дозвуковое. Такому значению массовой скорости соответствуют достаточно интенсивные ударные волны, когда линейное соотношение (4.75) уже плохо описывает экспериментальные данные по ударно-волновому сжатию. Тем не менее, за фронтом косой ударной волны в средах с линейной ударной адиабатой (4.75), максимально отклоняющийся поток при Л 3 / 2 ( такое значение Л характерно для органических соединений) всегда является дозвуковым, то есть звуковая точка располагается на слабой ветви ударной поляры. При 1 Л 3 / 2 ( такое значение Л характерно для большинства металлов) звуковая точка может переместиться на сильную ветвь ударной поляры только в достаточно сильных ударных волнах. [48]
Следовательно, при и 0 трехчлен положителен и д % С2, то есть течение в точке ( 0т, рт) дозвуковое. Такому значению массовой скорости соответствуют достаточно интенсивные ударные волны, когда линейное соотношение (4.75) уже плохо описывает экспериментальные данные по ударно-волновому сжатию. Тем не менее, за фронтом косой ударной волны в средах с линейной ударной адиабатой (4.75), максимально отклоняющийся поток при Л 3 / 2 ( такое значение Л характерно для органических соединений) всегда является дозвуковым, то есть звуковая точка располагается на слабой ветви ударной поляры. При 1 Л 3 / 2 ( такое значение Л характерно для большинства металлов) звуковая точка может переместиться на сильную ветвь ударной поляры только в достаточно сильных ударных волнах. [49]
Развит метод коррекции образующих двумерных ( плоских и квазитрехмерных) профилей и осесимметричных тел с протоком ( мотогондол), обтекаемых околозвуковым потоком идеального ( невязкого и нетеплопроводного) газа. Местные сверхзвуковые зоны ( м.с.з.), возникающие у их поверхности, обычно замыкаются скачками уплотнения. При давлениях выше критического, отвечающего звуковой скорости потока, к.г. тождественен нормальному газу, в котором при стационарном течении возможно образование м.с.з. с замыкающими скачками. С падением давления в стационарном течении фиктивного газа скорость звука растет, причем быстрее скорости потока. Поэтому при стационарном течении к.г. при давлениях ниже критического не возникает м.с.з. и скачков. Данные на звуковой ( критической) линии, получающейся при обтекании исходного тела к.г., используются для расчета методом характеристик течения нормального газа в закритической ( для него - сверхзвуковой) зоне. Построенная методом характеристик линия тока, соединяющая без изломов звуковые точки исходной образующей, дает ее скорректированный участок, обтекаемый с безударной м.с.з.. Возможности метода демонстрируются примерами. [50]
Основной целью этих условий является нахождение подходящего способа перенесения физических граничных условий, заданных на бесконечности, на конечные расстояния или, по крайней мере, минимизации отражения от границ вычислительной области внутрь нее. Условия в дальнем поле течения очень часто встречаются в астрофизических приложениях и в существенной мере определяют эффективность численного алгоритма. В этом разделе нас интересуют, в основном, дозвуковые выходные границы. Постановка условий на входных сегментах границы является аналогичной. Для того чтобы остаться в рамках локального подхода, вводится слой искусственных ячеек, примыкающий к границе с внешней стороны. Этот слой заполняется параметрами межзвездной среды на бесконечности. Численный поток в этом случае может быть найден с использованием решения одномерной задачи ( линейная ось направлена по нормали к грани ячейки) о распаде произвольного разрыва между параметрами на бесконечности и в соответствующих внутренних ячейках, примыкающих к границе. Особенность рассматриваемой задачи заключается в том, что на бесконечности течение всегда является сверхзвуковым. Это означает, что если выходная скорость дозвуковая, то где-то между выходной границей и бесконечностью должна располагаться звуковая точка. Использование решения задачи Римана в этом случае неприменимо, так как оно содержит ударную волну, распространяющуюся внутрь расчетной области. Эта ударная волна рано или поздно приходит к диску Маха, который является частью внутренней гелиосферной ударной волны, и стационарное решение задачи становится неосуществимым. [51]