Остальная траектория

Cтраница 2

При надлежащем выборе характеристики / уравнение ( 2) имеет единственный предельный цикл, а все остальные траектории уравнения ( 2), отличные от положения равновесия ( 7), наматываются на него. Одна из характеристик, обладающих этим свойством, будет указана в примере. [16]

Эти две плоскости проходят через ось TJ ( ось среднего момента инерции тела) и пересекают эллипсоид Мак-Куллага по двум эллипсам, которые разделяют остальные траектории на два класса: 1) эпициклоидальное движение, 2) перициклоидальное движение. [17]

Две траектории ( сепаратрисы седла - фокуса), лежащие по разные стороны от сепаратрисной поверхности, стремятся к положению равновесия с определенной общей касательной; все остальные траектории проходят на конечном расстоянии от седла - фокуса. [18]

Катастрофа голубого неба иа двумерном торе. [19]

При е1 этот цикл исчезает, возникают два цикла Lf, 16 1, 2, негомотопные L, один из которых устойчив, другой - неустойчив, а все остальные траектории блуждающие. Для всех в, 0 е1, поле vf - грубое, откуда следует достижимость бифуркационной поверхности в точке У. [20]

Таким образом, если удалось сфокусировать в одной точке три траек - тории ( включая основную), исходящие из общей начальной точки А и имеющие начальные скорости, не лежащие в одной плоскости, то и все остальные траектории, выходящие из А, сфокусируются в В. Если же одна из таких траекторий пересекает основную в точке В, а другая пересекает нормальную плоскость основной кривой, проходящую через точку В, в другой точке С, то все остальные траектории пучка пересекают эту нормальную плоскость по прямой В С, образуя линейный фокус. [21]

Равновесные значения х х, обращающие функцию / ( х) в нуль, представляют собой самостоятельные фазовые траектории. Остальные траектории состоят из отрезков фазовой прямой, заключенных между корнями уравнения / ( х) 0, или из полупрямых, образующих интервалы между одним из корней и бесконечностью. [22]

Равновесные значения х а к, обращающие функцию f ( х) в нуль, представляют собой самостоятельные фазовые траектории. Остальные траектории состоят из отрезков фазовой прямой, заключенных между корнями уравнения f ( x) 0, или из полупрямых, образующих интервалы между одним из корней и бесконечностью. [23]

Равные собственные значения Xi Я2 Я0 в случае диагональной матрицы А порождают звездные узлы. ( а - неустойчивый. ( Ь - устойчивый. [24]

Остальные траектории имеют сепаратрисы в качестве асимптот; сначала они подходят к некоторой фиксированной точке при возрастании t от - оо; проходят через точку, лежащую ближе всего к началу координат, и наконец снова удаляются. В таком случае начало координат называется седлом или седловой точкой. [25]

Траектории Динамической системы ректификации для случая зео-тропных 3-компонентных смесей. [26]

Такие реальные траектории всегда расположены в пределах концентрационного симплекса или проходят вдоль его границы. Остальные траектории пучка являются фактически математической абстракцией, позволяющей более четко проследить закономерности и основные тенденции рассматриваемого процесса. [27]

В цилиндре С эта система имеет вид r r, x3xs, 01, поэтому единственной точкой покоя системы (7.1.19) является начало координат. Все остальные траектории входят в цилиндр С через боковую поверхность г1 и уходят внутри цилиндра в бесконечность. [28]

Первая из этих кривых началом координат разбивается на две полутраектории. Все остальные траектории в начале координат имеют общую касательную со второй кривой. Но сама вторая кривая. В нелинейном случае такое расположение траекторий тоже называется узлом. [29]

Через это положение равновесия проходят две интегральные полуповерхности S и S -, одна из которых содержит траектории, стремящиеся к положению равновесия при т - Н - оо, другая - при т - - - со. Все остальные траектории - сед-ловые. [30]

Страницы: 1 2 3 4