Селективное возбуждение

Cтраница 1

Селективное возбуждение единичного верхнего уровня дает спектр флуоресценции, который относительно прост по сравнению с эмиссионным спектром при широкополосном возбуждении. Это значительно облегчает идентификацию линий флуоресценции. Если расстояние между линиями поглощения молекул больше доплеровской ширины, возбуждение образца можно осуществлять в ячейке или печи, содержащей молекулярный пар; для некоторых небольших молекул даже многомодовые лазеры обеспечивают достаточно высокое разрешение. При снятии более сложных спектров поглощения для устранения перекрытия различных линий поглощения, приводящего к одновременному заселению различных верхних уровней, необходимо свободное от доплеровского уширения возбуждение с помощью узкополосных лазеров. Из расстояния между вращательными и колебательными линиями можно вычислить молекулярные постоянные. [1]

Хотя селективное возбуждение может применяться в 2М - спектроскопии, оно не позволяет выявить все преимущества двумерных методов. Возбуждающие последовательности с неселективными импульсами позволяют получать 2М - спектры неизвестных соединений с неизвестными схемами взаимодействия. [2]

Кривые потенциальной энергии двухатомной молекулы. Передача возбуждения при диссоциации молекулы через состояний с силами отталкивания ( АВ или ( АВ показана стрелками. пунктирными кривыми показано несколько состояний с силами отталкивания, которые оканчиваются уровнями с одинаковым возбуждением. М - метастабильное состояние [ ].| Лазерные переходы в парах цезия ( 3 204 и 7 182 мкм при оптической накачке.| Схематическая диаграмма электронных конфигураций, ответственных за лазерные переходы в чистом неоне, аргоне, криптоне и ксеноне. ( Стрелками указаны основные пути возбуждения и генерации. [3]

Этот тип селективного возбуждения в системе, где радиационный распад нижнего лазерного уровня происходит с достаточной скоростью, может привести к реализации непрерывной генерации. [4]

Таким образом, для селективного возбуждения нижних колебательных уровней Ср4 - лазер не подходит. Однако не исключена возможность его применения для диссоциации селективно возбужденных молекул, и он вполне пригоден для исследования процессов, сопровождающих фотодиссоциацию молекул. [5]

Для создания активной среды необходимо селективное возбуждение ее атомов, обеспечивающее инверсную заселенность хотя бы одной пары их энергетических уровней. Возможны различные способы создания - инверсной заселенности. Примером оптического квантового генератора, в котором используется оптический метод возбуждения, может служить рубиновый лазер. [6]

Для создания активной среды необходимо селективное возбуждение ее атомов, обеспечивающее инверсную заселенность хотя бы одной пары их энергетических уровней. Возможны различные способы создания инверсной заселенности. Примером оптического квантового генератора, в котором используется оптический метод возбуждения, может служить рубиновый лазер. [7]

Пара-водородный рамановский лазер, используемый для изотопически селективного возбуждения молекул UF, преобразует 10 мкм излучение СО2 - лазера в 16 мкм в результате вынужденного комбинационного рассеяния в многопроходной кювете, заполненной пара-водородом. [8]

В таком элементе цифры и буквы образуются путем селективного возбуждения определенных сегментов в соответствии с конфигурацией необходимого знака. Высвечивание происходит со стороны непрозрачного электрода при подведении возбуждающего напряжения к общему прозрачному электроду. [9]

Высокая населенность возбужденных молекулярных состояний, достигаемая их селективным возбуждением с помощью лазеров, значительно облегчает применение свободных от доплеровского уширения методов высокого разрешения для детального исследования этих состояний. Поскольку возбужденные состояния играют важную роль во многих химических реакциях, знание их структур и внутренней динамики полезно при изучении кинетики реакций. В этом разделе мы кратко изложим основные принципы следующих методов: спектроскопии квантовых биений, пересечения молекулярных уровней и двойного резонанса. [10]

Последовательность ОАМТЕ можно использовать во всех экспериментах, где требуется селективное возбуждение. На рис. 7.20 приведен пример разделения с ее помощью сложных спектров 13С на отдельные сигналы. Во время генерирования ВАНТЕ включается широкополосная развязка от протонов, шит выбраны таким образом, чтобы последовательность в сумме была эквивалентна тг / 2-импульсу. [11]

Принцип лазерного И. р, с использованием молекул. J - основное состояние молекул. г - колебательные уравнения. 3 - электронные уровни. 4 - одноступенчатый фотолиз. 5, б - двухступенчатый фотолиз. 7 - многофотонная диссоциация. 8 9 - разделение изотопив происходит в результате химической реакции.| Схема лазерного обогащения SS6U фотоионизацией. 1 - излучение возбуждающего лазера.. - излучение ионизирующего лазера. 3 - поток атомных паров. 4 - коллектор ионов. Л - конденсатор пара. [12]

Первый ( излучающий обычно в видимой части спектра) производит селективное возбуждение одного изотопа, второй - ионизацию возбужденных атомов. [13]

Как следует из рисунка, в выбранных условиях экспериментов влияние эффекта селективного возбуждения линий начинает заметно сказываться на результатах анализа лишь после того, как разность длин волн между возбуждающей линией и краем поглощения определяемого элемента становится меньше ЗХ. При большей разности длин волн рассматриваемое влияние невелико и при проведении рентгено-спектрального анализа его в первом приближении можно не учитывать. [14]

Успешное получение лазерной генерации в смеси азота и диоксида углерода обусловлено селективным возбуждением молекул диоксида углерода за счет столкновений второго рода с молекулами азота, находящимися на возбужденном колебательном уровне. [15]

Страницы: 1 2 3 4