Уравнение - карман
Cтраница 1
 |
Зависимость плотности фильтрующего слоя ( 1 - 6 от перепада давления Др и поверхностной скорости газов ие ( & рП2 / и3Ьц. [1] |
Уравнения Кармана, Салливэна и Хертела могут применяться только для расчетов очень плотных фильтрующих слоев пористостью менее 0 95, в то время как эмпирические уравнения Дэйви-са ( а также уравнение Лангмюра) дают реальные значения перепадов давления при более высокой пористости, характерной для промышленных фильтров. [2]
В классической формулировке уравнений Кармана Г [ б ] основной неизвестной является функция напряжений. [3]
Эти уравнения называются уравнениями Кармана. [4]
Несмотря на то что уравнение Кармана и его модификации, обсуждавшиеся выше, описывают как жидкостную, так и газовую проницаемость пористых сред, использование потока жидкости оказывается менее удобным для измерения поверхности. [5]
Оно представляет собой температурный аналог уравнения Кармана - Ховарта для парной корреляции скоростей, обсужденного в разделе 5.4. В работе [10] была проведена прямая экспериментальная проверка уравнения (12.40) измерением всех корреляций, входящих в него. В работе [11] обсуждены возможности получения информации о пульсационных полях температур путем изучения спектральных характеристик этих полей. Следует, наконец, отметить, что, как показывают опытные данные о нахождении функции w ( r, t), в грубом приближении ее можно считать равной детально рассмотренной в главе 5 функции / ( r, t), которая характеризует пульсационное поле скоростей. [6]
Карман [12] обнаружил также, что уравнение Кармана - Козени можно применять и к смесям частиц разных размеров, если использовать в нем гидравлический радиус вместо диаметра частиц. Как обсуждалось в связи с табл. 8.4.2, это оправдывает использование обратного среднего диаметра при исследовании слоев частиц регулярной формы, но разных размеров. Уравнение Кармана - Козени неприменимо к слоям очень неправильных частиц, на поверхности которых возможно образование застойных зон, или к слоям частиц, имеющих дискообразную или пластинчатую форму. [7]
Уравнение (4.4) было выведено Колмогоровым из уравнения Кармана - Хоуарта (3.1) в предположении, что рассматриваемая турбулентность является не только локально изотропной, но и просто изотропной; это законно, так как закономерности локальной структуры должны быть одними и теми же для всех крупномасштабных движений с достаточно большим Re. [8]
Безразмерная толщина пленки б с помощью уравнений Кармана выражается в зависимости от плотности орошения. [9]
Наклон таких линий, найденный по уравнению Кармана - Козени, должен быть равен единице. [10]
Эти уравнения известны в теории упругости как уравнения Кармана. [11]
Исследование устойчивости таких пластинок проводилось при помощи уравнений Кармана, позволяющих, как предполагается, определять характер нелинейного поведения упругих пластинок в области больших перемещений. [12]
Перечислить допущения, лежащие в основе вывода уравнения Кармана - Ховарта. [13]
Доуэлл использует уравнения теории упругости, соответствующие уравнениям Кармана для пластин с большим прогибом, так что нелинейность системы объясняется в основном действием в плоскости мембранных усилий, а не влиянием кривизны. [14]
Ниже рассмотрены уравнения гибких пластин большого прогиба ( уравнения Кармана), из которых, в частности, получены соотношения для других видов пластин. При выводе уравнений принято, что справедливы гипотезы Кирхгофа, а составляющие тензора деформаций учитывают величины, пропорциональные квадратам производных от нормальных перемещений. В уравнениях равновесия, составленных для деформированного состояния, учтены наиболее существенные члены, содержащие силы в срединной плоскости на вторые производные от перемещений по нормали. [15]
Страницы: 1 2 3