Уравнение - карман
Cтраница 2
Наконец, в общем случае, когда в уравнении Кармана - Хоуарта (3.1) учитываются все слагаемые, возможные автомодельные режимы эволюции изотропной турбулентности ( для которых выполняются формулы (3.5)) были все подробно изучены JI. [16]
На рис. 6 - 6 в графической форме представлено уравнение Кармана - Никурадзе для фактора трения при полностью стабилизированном турбулентном течении в гладкой трубе круглого сечения. Приведены также два упрощенных уравнения, которые могут быть использованы в тех случаях, когда требуется простота алгебраических выкладок. Факторы трения при турбулентном течении в трубах некруглых сечений, не имеющих острых углов, очень мало отличаются от факторов трения для круглых труб. [17]
Однако, если учесть, что суммарный порядок системы уравнений Кармана равен восьми, для пластины можно задать лишь четыре силы. Это противоречие приближенной теории пластин устраняется заменой крутящего момента парой сил, которые добавляются к поперечным силам. [18]
 |
Зависимость Cfl oof ( Reoo для М 8 в турбулентном пограничном слое воздуха на пластине. [19] |
На этом же рисунке нанесена кривая, построенная по уравнению Кармана ( XI-122) для несжимаемого Мот 0 турбулентного пограничного слоя. [20]
Формула ( 5 - 1 - 6) известна как уравнение Кармана - Козенй. [21]
Из уравнений (6.25) - (6.27), так же как из системы уравнений Кармана (6.19), можно получить как частный случай уравнения, соответствующие теориям изгиба жестких пластин ( уравнение С. [22]
В этом контексте Алинак [ А1 ] доказал, что квадратичное приближение уравнения вихревого кармана достаточно для выявления особенностей. [23]
 |
Молекулярный куб, наложенный на обычную перегонную колбу с конденсатором.| Молекулярный куб с падающей пленкой. [24] |
Расчет скорости дистилляции в зависимости от давления остаточных газов может быть проведен на осяове уравнения Кармана. [25]
Уравнение (5.73) описывает поведение бинарной корреляционной функции / ( г, t) и называется уравнением Кармана - Ховарта. [26]
В области п 1 эта трудность была преодолена лишь на чисто эмпирической основе, так как теоретический базис для уравнения Кармана - Козени в этой области, где становятся важными инерционные силы, отсутствует, а модель капиллярного течения, на которой оно основано, вызывает сомнения. [27]
Решения описанных выше задач методами пограничного слоя до сих пор были основаны на кармановских интегральных соотношениях (4.125), (11.100) и (18.76), которые получены интегрированием уравнений пограничного слоя Прандтля по координате у. Чтобы решить уравнения Кармана относительно толщин пограничных слоев б, 8Т, бс, необходимо задаться формами профилей скоростей, температуры и концентрации. [28]
Система уравнений (12.10.3), (12.10.5) и (12.10.6) описывает деформацию пластины с большими прогибами. Эти уравнения называются уравнениями Кармана. Вывод соответствующих уравнений для анизотропных пластин не встречает никаких затруднений, выписывать эти довольно громоздкие выражения мы здесь не будем. Система оказывается нелинейной, поэтому известны только численные решения ее для отдельных частных случаев путем непосредственного отыскания стационарного значения функционала (12.10.2) по способу, аналогичному тому, который был описан в § 12.9. Сложность состоит в том, что коэффициенты в предполагаемом выражении для прогиба w или функции напряжений F теперь ищутся из нелинейных алгебраических уравнений. Для симметричной деформации круглой пластинки уравнения (12.10.2) и (12.10.6) становятся обыкновенными дифференциальными уравнениями, которые можно интегрировать любым численным методом. [29]
Обычно используется уравнение, часто называемое уравнением Кармана - Никурадзе, которое легко получить, подставив выражение для распределения скорости из уравнения ( 6 - 33) в уравнение для средней скорости ( 6 - 6) и выполнив интегрирование в последнем. [30]
Страницы: 1 2 3