Cтраница 1
Уравнение Боголюбова для чистых жидкостей и, соответственно, уравнение ( 3) для бинарных растворов не точны уже потому, что они основаны на применении суперпозиционного приближения. Вопрос о применимости суперпозиционного приближения рассматривался в ряде работ Рашбруком и Скойнсом [7], Нибуром и Ван Хове [8], Глауберманом и Цветковым [9], Фишером и Крыловичем [10] и особенно обстоятельно японским физиком Хироике [11]; параллельно в некоторых из этих работ были рассмотрены и другие аппроксимации. Несомненно, суперпозиционное приближение имеет ряд существенных недостатков. Будучи точным на больших расстояниях между молекулами, а также на очень малых расстояниях, соответствующих непосредственному соприкосновению молекул, супер позиционное приближение недостаточно хорошо отображает действительность для расстояний, примыкающих к наименьшему. Но на этих расстояниях взаимодействие между молекулами наиболее интенсивно и правильный расчет здесь имеет существенное значение. Неудивительно, что результаты расчетов, основанных на суперпозиционном приближении, приводят к некоторым термодинамическим противоречиям. И все же суперпозиционное приближение остается на сегодня самой лучшей из всех известных аппроксимаций. Оно имеет достоинство физической наглядности и приводит к результатам, более близким к опыту, чем другие, рассмотренные в литературе приближенные соотношения. [1]
Цепочка уравнений Боголюбова (6.10) для неравновесных функций распределения лежит в основе статистической теории неравновесных процессов. [2]
При помощи уравнений Боголюбова для частичных функций распределения вычисляется эффективное поле, действующее на заряженные частицы в плазме. [3]
Ранее было рассмотрено уравнение Боголюбова - Бор-на - Грина - Кирквуда ( стр. Уравнение для бинарной функции распределения, основанное на понятиях условных функций распределения, составляется в принципе проще, но результаты его решения имеют такое же важное значение, как и решение уравнения ББГК. [4]
При правильной формулировке уравнений Боголюбова необходимо рассматривать раствор, расположенный между двумя электродами. Только после того, как будет удовлетворено условие нейтральности, можно убрать второй электрод на бесконечность. [5]
Система (5.66) аналогична уравнениям Боголюбова в теории сверхпроводимости. [6]
Энтальпия вещества по уравнению Боголюбова - Майера определяется в соответствии с изложенной выше методикой. [7]
Эта последовательность уравнений называется цепочкой уравнений Боголюбова. [8]
В работах Фалькенгагена и Кельбга рассмотрены уравнения Боголюбова - Борна - Грина для унарных функций распределения. Короткодействующие силы учтены явно при рассмотрении приближения твердых шаров. [9]
Полученные асимптотики удовлетворяют первому из цепочки уравнений Боголюбова - Борна - Грина - Ивона. [10]
Полученные асимптотики удовлетворяют первому из цепочки уравнений Боголюбова - Борна - Грина - Ивона. [11]
Такая цепочка уравнений часто называется цепочкой уравнений Боголюбова. На первый взгляд переход от уравнения Лиувилля к такой цепочке уравнений не приводит к упрощению задачи. Однако в действительности анализ цепочки уравнений Боголюбова может быть проведен проще, чем непосредственное решение уравнения Лиувилля. Это, в частности, связано с тем, что в рассматриваемой нами цепочке уравнений видно, что нужно знать для получения кинетических уравнений. [12]
В последних работах Фалькенгагена и Кельбга рассмотрены уравнения Боголюбова - Борна - Грина для унарных функций распределения. Короткодействующие силы учтены явно при рассмотрении приближения твердых шаров. [13]
В последних работах Фалькенхагена и Келбга [26] рассмотрено уравнение Боголюбова - Борна - Грина для унарных функций распределения, в котором кулоновское взаимодействие представлено внешним потенциалом, а короткодействующие силы учтены явно в приближении твердых шаров. Эта теория развита для бинарных систем. [14]
Таким образом, физически разумный метод решения системы уравнений Боголюбова заключается в том, чтобы начинать эту процедуру не с последнего уравнения для функции FN, а с первого для функции FI и пытаться тем или иным способом оборвать эту систему. Если оказывается возможным выразить некоторую функцию Fn как функционал от функций F / ( /), то такой обрыв системы (86.7) становится возможным, и мы придем к системе с конечным числом уравнений. В частности, если удается тем или иным способом выразить как функционал от F ( х, t) функцию F2 ( x, х2, f), мы получаем уравнение для одночастичной функции F ( x, t), которую принято называть кинетическим уравнением. Уравнение Больцмана и уравнение Фоккера - Планка представляют собой частные случаи кинетических уравнений. [15]