Cтраница 1
Уравнение переноса излучения значительно упрощается, когда поле излучения оказывается лишь слегка анизотропным. Заметив, что KvpBv не зависит от направления и потому не вносит вклада в интеграл, и вспомнив определение ( И. [1]
Уравнение переноса излучения ( 18.2 g) системы (18.2) описывает перенос лучистой энергии при отсутствии ее рассеяния. Коэффициент поглощения лучистой энергии x ( v - е - Р ] зависит от физических свойств среды, ее термодинамического состояния и частоты ЭМИ. Воздушная среда наиболее интенсивно пропускает различные виды ЭМИ лишь в определенных частотных диапазонах, называемых окнами прозрачности. Коэффициент излучения вещества, рассчитанный на единицу телесного угла, имеет вид iv / ( 4тг), где Jv - полное количество энергии, испускаемой единицей объема в интервале dvd. [2]
Уравнение переноса излучения для рассеивающей среды будет подробно рассмотрено в гл. [3]
Уравнение переноса излучения для полного ( интегрального) излучения получается путем интегрирования ( 3 - 18) по всему спектру частот от v 0 до оо. [4]
Уравнение переноса излучения удобно вывести в переменных Эйлера. [5]
Уравнение переноса излучения ( 7) системы (2.59) описывает перенос лучистой энергии при отсутствии ее рассеяния. Коэффициент поглощения лучистой энергии xv ( v, e, р) зависит от физических свойств среды, ее термодинамического состояния н частоты ЭМИ. Воздушная среда наиболее интенсивно пропускает различные виды ЭМИ лишь в определенных частотных диапазонах, называемых окнами прозрачности. Излучение представляет собой совокупность квантов, энергия которых определяется с помощью выражения e4 hv, а масса покоя равна пулю. [6]
Уравнение переноса излучения получается, как всегда, из рассмотрения изменения интенсивности вдоль луча. [7]
Уравнение переноса излучения (3.40) связано с системой (3.38) тем, что интенсивность собственного излучения матрицы J0 [ T ( Z) ] зависит от ее температуры. С их использованием получены численные решения совместной задачи (3.38) - (3.40) переноса энергии излучением, конвекцией и тепло проводностью в проницаемом покрытии. Полученные результаты позволяют оценить диапазон изменения оптических характеристик матрицы, обеспечивающих ее наибольшую эффективность в том или ином конкретном случае. Так, например, выяснено, что наилучший режим работы пористого слоя как коллектора солнечной энергии достигается в том случае, когда матрица выполнена из материала, прозрачного и нерассеивающего в солнечном спектре, но непрозрачного и рассеивающего в инфракрасном диапазоне. Для теплового экрана с транспирационным охлаждением желательно обратное. [8]
Уравнение переноса излучения ( 7) системы (2.27) описывает перенос лучистой энергии при отсутствии ее рассеяния. Коэффициент поглощения лучистой энергии % v ( v, в, р) зависит от физических свойств среды, ее термодинамического состояния и частоты ЭМИ. Воздушная среда наиболее интенсивно пропускает различные виды ЭМИ лишь в определенных частотных диапазонах, называемых окнами прозрачности. Излучение представляет собой совокупность квантов, энергия которых определяется с помощью выражения ev / / v, a масса покоя равна нулю. [9]
Составим уравнение переноса излучения для общего случая, когда коэффициенты поглощения и рассеяния среды зависят от направления s и кроме рассеяния по направлениям имеет место рассеяние по частотам. [10]
Выведено уравнение переноса излучения, проведено формальное интегрирование этого уравнения, получены формальные решения относительно плотности потока результирующего излучения, ее градиента и пространственной плотности падающего излучения в плоскопараллельном случае. Описаны модели для учета несерости среды, а также рассматривается преобразование азимутально несимметричных задач к азиму-тально симметричным. [11]
Сформулированы уравнения переноса излучения, выражение притока тепла за счет лучистой энергии, понятие и уравнение лучистого равновесия. [12]
Решению уравнения переноса излучения в частотах линии с учетом поглощения и излучения в непрерывном спектре полезно предпослать исследование свойств ядра соответствующего интегрального уравнения для функции источников и ряда связанных с ним функций. [13]
Решение уравнения переноса излучения является большой самостоятельной задачей, рассмотрению приближенных методов его решения посвящено большое число работ. Рассмотрим общие положения, используемые в таких задачах. [14]
Полученные выше уравнения переноса излучения и лучистого равновесия могут быть решены методами, изложенными в предыдущих главах. В частности, для определения интенсивностей излучения, выходящего из среды, могут быть составлены и решены линейные интегральные уравнения. Ниже это будет сделано для среды бесконечно большой оптической толщины. [15]