Cтраница 3
Координаты, используемые при выводе уравнения переноса излучения. [31]
В качестве уравнений дополнительных к уравнению переноса излучения могут использоваться, вообще говоря, различные уравнения. Привлечение тех или иных уравнений естественно диктуется постановкой задачи. [32]
Он основан на замене интегрального члена уравнения переноса излучения суммой Гаусса. Благодаря этому интегро-дифференциальное уравнение переноса излучения приближенно заменяется системой линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами. Указанный метод является обобщением рассмотренного в предыдущем параграфе метода Шварц-шильда - Шустера. [33]
Координаты, используемые при формальном интегрировании уравнения переноса излучения. [34]
В настоящем разделе приводится формальное решение уравнения переноса излучения в плоском слое при наличии осевой симметрии. [35]
В системе (1.1) первое уравнение представляет собой уравнение переноса излучения частоты г /, второе уравнение - закон сохранения энергии, при q ( r) О переходящий в условие лучистого равновесия. Третье уравнение представляет собой закон Кирхгофа, понимаемый в смысле локального термодинамического равновесия. [36]
Десять лет назад В. А. Амбарцумян разработал методы решения уравнений переноса излучения, представляющие особый интерес для астрофизики. Им будет посвящена следующая глава. [37]
В предыдущих разделах было рассмотрено формальное решение уравнения переноса излучения в плоском слое при наличии осевой симметрии. В случае изотропного рассеяния задача переноса излучения в плоском слое при отсутствии осевой симметрии легко преобразуется к задаче с осевой симметрией. Для анизотропно рассеивающей среды, если постулируется, что индикатриса рассеяния разлагается в ряд по полиномам Лежандра, как в (8.37), неосесимметричная задача может быть сведена к последовательности осесимметричных задач путем разложения интенсивности / ( т, ( я, р) в ряд Фурье по ср. [38]
Соотношение ( 32) может быть названо уравнением переноса излучения в интегральной форме. [39]
Вначале будет сделана попытка последовательно рассмотреть общее решение уравнения переноса излучения и провести его исследование в рамках общей задачи теплообмена с учетом излучения. Далее обсудим характерные для уравнения переноса излучения асимптотические приближения и возникающую при их использовании трансформацию общей задачи теплообмена с учетом излучения. [40]
В этой главе будут описаны приближенные методы решений уравнения переноса излучения. [41]
В настоящем разделе будет рассмотрен численный метод решения уравнения переноса излучения с помощью гауссовой квадратуры, а также способ определения. [42]
Метод сферических гармоник дает возможность получить приближенное решение уравнения переноса излучения более высокого порядка ценой дополнительных трудоемких расчетов. Этот метод был впервые предложен Джинсом [26] в связи с проблемой переноса излучения в звездных атмосферах. [43]
В граничных условиях, которые следует добавить к уравнениям переноса излучения и лучистого равновесия, должен быть учтен тот факт, что нет диффузного излучения, падающего на среду извне. [44]
В качественно изложенной выше химической кинетической модели горячей плазмы уравнение переноса излучения требуется решать совместно с уравнениями РСМ кинетики населенностей уровней ионов. Уравнения РСМ кинетики обычно полагаются локальными, то есть пробеги ионов в плазме полагаются малыми по сравнению с пробегами фотонов. [45]