Уравнение - поле
Cтраница 2
Уравнения поля упрощаются для плоской задачи определения магнитного поля в среде, не ограниченной и однородной в одном направлении ( которое мы примем в качестве направления оси 2), причем создающие поле токи тоже направлены везде вдоль оси z, а их плотность / г / есть функция только от, у. Сделаем естественное ( подтверждающееся результатом) предположение, что векторный потенциал такого поля тоже направлен вдоль оси г: А2 А ( х, у) ( условие ( 30 4) удовлетворяется при этом автоматически), а магнитное поле соответственно везде параллельно плоскости ху. [16]
Уравнения поля получают из вариационного принципа Эйлера - Лагранжа, примененного к действию, где связь учтена введением множителя Лагранжа. [17]
Уравнения поля позволяют исследовать пространственные взаимодействия внутри слоев нейронной ткани, которые характерны для коры мозга; важные детали все еще продолжают исследоваться, к ним относятся геометрия, размеры и краевые условия для нейронных полей. Уже исследованы многие особенности структурообразо-шния в группах и полях нейронов. [18]
Уравнения поля в дифференциальной форме, так же как и граничные условия, получаются обычно из уравнений поля в интегральной форме путем предельного перехода к бесконечно малым величинам контура и поверхности интегрирования. [19]
Уравнения поля (9.67), (9.71) и уравнения движения заряженных частиц и осколков деления (9.70), (9.73), (9.74) образуют основу для дальнейшего вывода операторных макроскопических полевых уравнений и уравнений движения в квантовомеханической трактовке с учетом / - зарядного радиоактивного излучения. [20]
 |
Прямоугольная сетка координат. [21] |
Уравнения поля, записанные в частных производных, переводятся в конечно-разностную форму. [22]
Уравнения поля и уравнения для сред - линейные. Поэтому в них автоматически выражен принцип аддитивности в его наиболее общей форме: результирующее поле, создаваемое несколькими источниками, равно сумме полей от каждого источника порознь. Это есть следствие того свойства линейных уравнений, что сумма их частных решений есть тоже решение. [23]
Уравнения поля, вообще говоря, не инвариантны относительно конформных преобразований, сохраняющих неизменным уравнение светового конуса: сЧ - г2 0, при которых, однако, величина интервала не сохраняется, но умножается на некоторую функцию координат. [24]
Уравнения поля можно получить из вариационного принципа, если известна соответствующая лагранжева функция. [25]
Уравнения поля (4.3.1) калибровочно-инвариантны, а их решения определяются выбранной калибровкой. [26]
Уравнения поля можно записать и решить для каждой из этих областей отдельно. Произвольные постоянные можно определить из условия непрерывности на границе между этими областями. Это условие физически очевидно. Однако математически в большинстве случаев его можно выполнить лишь приближенно. Обычно поля на границе задаются на основании более или менее правдоподобных физических предположений. [27]
Уравнения поля скоростей основаны на условии несжимаемости; благодаря соотношению VHUh между скоростями правой и левой частей полосы поток массы через ADO равен потоку ее через ВЕО, поэтому поток через АВ должен равняться нулю. Так как в дЛ / ЗС скорость постоянна, то она направлена вдоль линии контакта АВ), что является необходимым условием правильности поля скоростей. [28]
Это уравнение поля при достаточно малом значении А, во всяком случае тоже совместимо с результатами наблюдений над Солнечной системой. Оно удовлетворяет также законам сохранения импульса и энергии; в самом деле, вместо уравнения ( 13) можно получить уравнение ( 13а), если в принцип Гамильтона, гарантирующий правильность этих законов, вместо скаляра тензора Римана подставить этот же скаляр, умноженный на универсальную постоянную. Ниже будет показано, что уравнение поля ( 13а) совместимо с нашими предположениями относительно поля и материи. [29]
Если уравнение поля в форме (2.50) или (2.54) и (2.55) добавить к уравнениям предыдущей главы, то получим замкнутую систему, необходимую для полного описания электрического дипольного взаимодействия классического электромагнитного поля с двухуровневой квантованной средой. [30]
Страницы: 1 2 3 4